Компоненты волоконно-оптических систем. Белкин М.Е. - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

71
2
2
i j i
M C m
±
=
(40)
где коэффициент С
2
:
2
2
2 0
2
1
2
e e
e
d P dP
C P
dI dI
=
(41)
Интермодуляционные искажения третьего порядка, получа-
емые за счет взаимодействия поднесущих трех каналов с часто-
тами
ω
i
,
ω
j
и
ω
k
:
3
3
M C m
± ±
=
(42)
где коэффициент С
3
:
3
3
2
3 0
3
1
4
e e
e
d P dP
C P
dI dI
=
(43)
Таким образом, гармонические и интермодуляционные
искажения вдали от пика электрон-фотонного резонанса мож-
но рассчитать, зная производные первых трех порядков ватт-
амперной характеристики лазера в окрестности точки постоян-
ного смещения. В частном случае двухканальной передачи из
(38) можно получить 10 продуктов нелинейного взаимодей-
ствия, что проиллюстрировано с помощью рис. 38. Как видно
из рисунка, только два из них: интермодуляционные искаже-
ния третьего порядка – в данном случае попадают в рабочую
полосу АВОСП.
Нелинейные искажения в области, близкой к электрон-
фотонному резонансу, рассчитываются с помощью скоростных
уравнений лазера [8] и в значительной степени зависят от соот-
ношения между частотами модуляции и этого резонанса и от
уровня пика на резонансной частоте (см. рис. 28). Так при доста-
точно низких частотах модуляции скорость их увеличения с по-
вышением частоты может достигать 40 дБ на декаду [23]. Типич-
ные результаты теоретических (сплошные линии) и эксперимен-
тальных исследований для лазеров, работающих во втором окне
прозрачности, при токе, в полтора раза превышающем порого-
вый, и глубине модуляции, равной 40% для гармонических иска-
жений и 80% для интермодуляционных искажений третьего по-
рядка, представлены на рис. 39 [23]. 
                                71

                          M i ± j = C2 mi2                  (40)
где коэффициент С2:
                                             2
                        1  d 2 Pe   dPe 
                   C2 =  Pe 0 2                         (41)
                        2         dI   dI 
     Интермодуляционные искажения третьего порядка, получа-
емые за счет взаимодействия поднесущих трех каналов с часто-
тами ωi , ωj и ωk:
                          M i ± j ±k = C3 mi3               (42)
где коэффициент С3:
                                                3
                        1  2 d 3 Pe   dPe 
                   C3 =  Pe 0 3                         (43)
                        4         dI   dI 
     Таким образом, гармонические и интермодуляционные
искажения вдали от пика электрон-фотонного резонанса мож-
но рассчитать, зная производные первых трех порядков ватт-
амперной характеристики лазера в окрестности точки постоян-
ного смещения. В частном случае двухканальной передачи из
(38) можно получить 10 продуктов нелинейного взаимодей-
ствия, что проиллюстрировано с помощью рис. 38. Как видно
из рисунка, только два из них: интермодуляционные искаже-
ния третьего порядка – в данном случае попадают в рабочую
полосу АВОСП.
     Нелинейные искажения в области, близкой к электрон-
фотонному резонансу, рассчитываются с помощью скоростных
уравнений лазера [8] и в значительной степени зависят от соот-
ношения между частотами модуляции и этого резонанса и от
уровня пика на резонансной частоте (см. рис. 28). Так при доста-
точно низких частотах модуляции скорость их увеличения с по-
вышением частоты может достигать 40 дБ на декаду [23]. Типич-
ные результаты теоретических (сплошные линии) и эксперимен-
тальных исследований для лазеров, работающих во втором окне
прозрачности, при токе, в полтора раза превышающем порого-
вый, и глубине модуляции, равной 40% для гармонических иска-
жений и 80% для интермодуляционных искажений третьего по-
рядка, представлены на рис. 39 [23].

Страницы