Составители:
3
Посвящается
Исааку Павловичу Гинзбургу
ВВЕДЕНИЕ
Физические аспекты моделирования турбулентности
1. Турбулентность как составная часть курсов по аэрогидромеханике. Не-
меркнущая актуальность. Точка приложения ума титанов. Каталоги моделей,
включенных в пакеты прикладных программ.
Турбулентность с позиций современной аэрогидромеханики представляет впол-
не сложившуюся область знаний, содержащую полезные для инженерной практики
сведения. В настоящее время широко распространенные программно-технические
комплексы (иначе, коды или пакеты прикладных программ) невозможно представить
без надлежащего каталога моделей турбулентности различного уровня сложности.
Несмотря на значительные успехи в разработке моделей, теоретические конструк-
ции турбулентности как фундаментальной науки еще далеки от своей завершенно-
сти. Так, в 1998г. в Оксфорде на международном семинаре по проблемам вычисли-
тельной гидродинамики моделирование турбулентности (а
именно, прямое числен-
ное моделирование и моделирование крупными вихрями) было признано одним из
трех актуальных научных направлений (вместе с решением сопряженных задач аэ-
ромеханики и проблем окружающей среды). Следует подчеркнуть, что на протяже-
нии полутора минувших столетий многие выдающиеся умы аэрогидромехаников
внесли свой вклад в эволюцию взглядов на турбулентность и сегодня, на
этапе ин-
дустриального развития вычислительной гидродинамики десятки и сотни тысяч спе-
циалистов во всем мире занимаются расчетами различных турбулентных течений.
Конечно, в данном курсе невозможно отразить все многообразие теории турбулент-
ности (этому посвящены, например, обширные монографии Хинце [ 1 ], А.С.Монина
и А.М. Яглома [ 2 ] и др.), как впрочем, и исчерпывающим образом представить все
разработки в области моделей турбулентности. Тем не менее, преобладающее вни-
мание здесь уделено принципам конструирования моделей и их наиболее употреби-
тельным конкретным примерам.
2. Ламинарные и турбулентные течения. Переход. Критическое число Рей-
нольдса. Пример - течение в трубе.
Наиболее характерные признаки и особенности турбулентных течений легче
всего продемонстрировать на историческом примере
− течении в круглой трубе.
Экспериментальное исследование установившегося потока жидкости с постоян-
ной плотностью
ú
и вязкостью
ö
в круглой горизонтальной трубе диаметром
d
проводится в широком диапазоне изменения числа Рейнольдса, определенного по
среднемассовой скорости
U
.
Re =
úU d/ ö
. За счет сил вязкого трения на длине
трубы
L
давление падает от величины
p
1
до
p
2
. Поскольку расход жидкости по
длине трубы неизменен, то из условия равновесия сил давления и трения следует
выражение для среднего касательного напряжения на стенках трубы:
ü
w
=1
/
4
d
(
p
1
à
p
2
)
/L
,
а коэффициент вязкого трения определяется как
c
f
=
ü
w
/
(1
/
2
ú
U
2
)
.
Визуализация картины течения в трубе с помощью окрашенной струйки жидкости
показывает, что при низких числах Рейнольдса (до 2000) течение имеет плавный ха-
рактер, когда струйки тока распространяются на большие расстояния, не смешива-
ясь друг с другом (рис.1,а). Такой режим течения называется ламинарным (слои-
стым). С ростом числа
Re
движение жидкости становится неустойчивым и струйки
тока эпизодически размываются (рис.1,б). Такой режим определяется как переход-
ный. И, наконец, как отметил О.Рейнольдс в 1883г., развивающийся по трубе поток
характеризуется интенсивным перемешиванием и струйка жидкости превращается в
3 Посвящается Исааку Павловичу Гинзбургу ВВЕДЕНИЕ Физические аспекты моделирования турбулентности 1. Турбулентность как составная часть курсов по аэрогидромеханике. Не- меркнущая актуальность. Точка приложения ума титанов. Каталоги моделей, включенных в пакеты прикладных программ. Турбулентность с позиций современной аэрогидромеханики представляет впол- не сложившуюся область знаний, содержащую полезные для инженерной практики сведения. В настоящее время широко распространенные программно-технические комплексы (иначе, коды или пакеты прикладных программ) невозможно представить без надлежащего каталога моделей турбулентности различного уровня сложности. Несмотря на значительные успехи в разработке моделей, теоретические конструк- ции турбулентности как фундаментальной науки еще далеки от своей завершенно- сти. Так, в 1998г. в Оксфорде на международном семинаре по проблемам вычисли- тельной гидродинамики моделирование турбулентности (а именно, прямое числен- ное моделирование и моделирование крупными вихрями) было признано одним из трех актуальных научных направлений (вместе с решением сопряженных задач аэ- ромеханики и проблем окружающей среды). Следует подчеркнуть, что на протяже- нии полутора минувших столетий многие выдающиеся умы аэрогидромехаников внесли свой вклад в эволюцию взглядов на турбулентность и сегодня, на этапе ин- дустриального развития вычислительной гидродинамики десятки и сотни тысяч спе- циалистов во всем мире занимаются расчетами различных турбулентных течений. Конечно, в данном курсе невозможно отразить все многообразие теории турбулент- ности (этому посвящены, например, обширные монографии Хинце [ 1 ], А.С.Монина и А.М. Яглома [ 2 ] и др.), как впрочем, и исчерпывающим образом представить все разработки в области моделей турбулентности. Тем не менее, преобладающее вни- мание здесь уделено принципам конструирования моделей и их наиболее употреби- тельным конкретным примерам. 2. Ламинарные и турбулентные течения. Переход. Критическое число Рей- нольдса. Пример - течение в трубе. Наиболее характерные признаки и особенности турбулентных течений легче всего продемонстрировать на историческом примере − течении в круглой трубе. Экспериментальное исследование установившегося потока жидкости с постоян- ной плотностью ú и вязкостью ö в круглой горизонтальной трубе диаметром d проводится в широком диапазоне изменения числа Рейнольдса, определенного по среднемассовой скорости U . Re = úUd/ö . За счет сил вязкого трения на длине трубы L давление падает от величины p 1 до p 2 . Поскольку расход жидкости по длине трубы неизменен, то из условия равновесия сил давления и трения следует выражение для среднего касательного напряжения на стенках трубы: ü w = 1/4 d (p 1 à p 2)/L , 2 а коэффициент вязкого трения определяется как c f = ü w /(1/2úU ) . Визуализация картины течения в трубе с помощью окрашенной струйки жидкости показывает, что при низких числах Рейнольдса (до 2000) течение имеет плавный ха- рактер, когда струйки тока распространяются на большие расстояния, не смешива- ясь друг с другом (рис.1,а). Такой режим течения называется ламинарным (слои- стым). С ростом числа Re движение жидкости становится неустойчивым и струйки тока эпизодически размываются (рис.1,б). Такой режим определяется как переход- ный. И, наконец, как отметил О.Рейнольдс в 1883г., развивающийся по трубе поток характеризуется интенсивным перемешиванием и струйка жидкости превращается в