Составители:
Рубрика:
восходящего CD и нисходящего ЕАВ колена. Этим теплообменом можно
пренебречь, так как поверхность теплоотдачи на этих участках мала по
сравнению с поверхностью радиатора;
в) температуры детали θ
∂
и радиатора θ
р
изменяются вдоль их длины.
Поэтому существуют продольные потоки тепла, направленные от нагретого
конца детали или радиатора к концу, имеющему более низкую температуру.
Этими потоками также можно пренебречь ввиду того, что они малы по
сравнению с основным потоком
Р, передаваемым или получаемым от воды;
г) при соблюдении указанного условия температура детали θ
∂
изменяется
по линейному закону [2], как это показано на рис.3.8 (участок
ВС). Говоря в
дальнейшем о температуре детали, необходимо иметь в виду температуру
наиболее нагретой ее части;
д) в общем случае сечение канала, по которому циркулирует вода, может
быть переменным. Принимается, что это сечение сохраняет постоянную
величину и представляет собою окружность диаметром
d;
е) течение жидкости по каналу при тепловой конвекции не терпит
разрывов и подчиняется закону сохранения массы. Согласно этому закону
2211
υ
γ
=
υ
γ ,
где γ
1
, γ
2
, υ
1
, υ
2
– соответственно плотность воды и скорость циркуляции в
холодном и нагретом коленах.
Так как плотности не одинаковы, то и скорости циркуляции υ
1
и υ
2
должны отличаться друг от друга. Однако ввиду того, что в диапазоне
практически имеющих место температур от 20
о
С до 100
о
С удельный вес воды
изменяется мало, принимается, что υ
1
= υ
2
;
ж) в рассматриваемой системе происходит процесс конвекции в поле
гравитационных сил. Существенное значение имеет расположение участков
циркуляционного контура по отношению к направлению сил тяготения.
Принимается, что входящие и нисходящие участки контура, включая и канал в
самом аппарате, расположены вертикально, остальные же части контура,
включая и радиатор, расположены горизонтально.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 105
- 106
- 107
- 108
- 109
- …
- следующая ›
- последняя »
