Составители:
Рубрика:
Уравнение теплообмена
()
0
θ−θ=
θ
ρυ
PТО
Ж
KР
FК
dx
d
SС , (3.68.)
где
0
и - температура окружающей среды,
С
Р
– теплоемкость,
K
S - сечение канала,
К
ТО
- коэффициент теплоотдачи,
F – периметр поверхности охлаждения,
P
и - температура радиатора.
Для решения поставленной задачи необходимо совместное решение всех
приведенных уравнений при определенных граничных условиях. Это
представляет сложную математическую задачу и приводит к результатам,
которые не могут быть выражены в замкнутой форме. Дело в том, что помимо
основных величин: тепловых потерь
Р, температуры θ, гидростатического
давления
р, скорости течения жидкости
х
- переменными являются все
величины, характеризующие свойства жидкости (
ρ
, н, β , С
Р
, λ) и тепловое
состояние охлаждаемой детали аппарата (
Э
с ). Все эти величины сами являются
функциями температуры. Поэтому совместное решение приведенных
уравнений сводится к рассмотрению дифференциальных уравнений с
переменными коэффициентами. Вследствие сложности окончательного
решения, оно не может быть использовано для практических расчетов. Поэтому
пришлось сделать ряд приведенных выше упрощающих допущений и
ограничений, а также оговорить те условия, при которых приведенные
ниже
расчеты могут быть использованы с достаточной для инженерных расчетов
точностью.
В общем случае все количество тепла, выделяющееся в аппарате
Р = I
2
R,
расходуется на нагревание воды
Р
1
; на теплоотдачу с поверхности аппарата в
окружающую среду –
Р
2
; на теплоотдачу путем теплопроводности
проводящими ток шинами
Р
3
. Используя закон сохранения энергии, получим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 107
- 108
- 109
- 110
- 111
- …
- следующая ›
- последняя »
