Составители:
Рубрика:
Р = Р
1
+ Р
2
+ Р
3
= I
2
R . (3.69)
Однако в большом числе случае
Р
2
и Р
3
малы по сравнению с Р
1
. Поэтому
было принято, что все потери энергии в аппарате передаются воде.
Движение жидкости при тепловой конвекции вызывается напором
р,
возникающим в результате разности удельных весов жидкости
1
γ в холодном и
2
γ в нагретом участках циркуляционного контура.
р =
(
)
21
γ
−
γh , (3.70)
где
h - высота расположения радиатора под аппаратом.
Выражая удельные веса жидкости через температуру θ
1
в холодном и θ
2
в
нагретом участках циркуляционного контура, получим
р =
() ()
м.вод.ст.10ии
м
кг
ии
3
012
2
120
−
⋅γ−β=−βγ hh , (3.71)
где
0
γ - удельный вес жидкости при 0°С;
β - коэффициент объемного расширения жидкости.
Движение жидкости по каналу вызывает потерю напора. При ламинарном
течении, имеющем место в нашем случае, потери напора определяются
соотношением [143]
р =
gd
нl
gd
l
к
k
2
32
2Re
64
=
υ
⋅⋅ , (3.72)
где
к
l - длина циркуляционного контура, м;
g – ускорение силы тяжести, м/с
2
;
υ – скорость движения жидкости, м/с;
ν - коэффициент кинематической вязкости жидкости, м
2
/с;
Re =
ν
υd
- число Рейнольдса.
При выводе уравнения (3.72) учтены гидравлические сопротивления
прямых участков канала [142]. Местными сопротивлениями, ввиду их малой
величины, пренебрегаем.
Приравнивая правые части уравнений (3.71) и (3.72) и определяя из них
величину скорости циркуляции
υ, получим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 108
- 109
- 110
- 111
- 112
- …
- следующая ›
- последняя »
