Составители:
Рубрика:
Этот метод является координатно-структурным, так как он основан на
интерпретации геометрической структуры поля как криволинейной системы
координат, названной системой координат поля.
Замена неизвестных координат поля некоторыми известными
координатами (координатами апроксимации) позволяет получить два
приближенных значения Y
**
и Y
**
для проводимости Y, причем
Y
**
≤ Y ≤ Y
**
, (2.25)
что дает возможность произвести оценку точности определения Y.
Поскольку в среде жидкого металла находятся волокна основы с
удельной электропроводностью
1
γ
, отличающейся от удельной
электропроводности жидкого металла
0
γ
, то можно показать [73,74] , что если
γ
в любой части области ячейки T уменьшается (увеличивается), то
проводимость ячейки также уменьшается (увеличивается). В частности, если в
ячейку Т поместить бесконечно тонкие пластины с
1
γ
= 0 (
1
γ
= ∞), то это при-
ведет к уменьшению (увеличению) проводимости Y. Этот факт полностью
согласуется с физическими представлениями о проводимости.
Для определения заниженного Y
*
и завышенного Y
**
значений
проводимости ячейки Т композиционного ЖМК рассмотрим одну ее четвертую
часть (рис.2.7). Ее проводимость равна проводимости всей ячейки Т в силу
симметрии относительно осей координат.
В качестве координат апроксимации применим прямоугольную систему
координат X, Y, Z (рис.2.7).
При определении заниженного значения проводимости Y
*
ячейки Т
представим, что в нее поместили ряд бесконечно тонких пластинок с
γ
= 0,
поверхности которых совпадают с осями Y и Z . Отсюда следует, что ячейка Т
окажется разбитой на ряд параллельно включенных трубок поля T
l
конечной
длины l = b и элементарным сечением dS (рис.2.7). В свою очередь, эти трубки
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
