Вопросы термодинамики в механике деформируемого твердого тела. Бережной Д.В - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

44
,,
t
t x
. Функции
,tx x X
и
,tX X x
обладают непрерывными частными производными произ-
вольного порядка;
4 – в течение всего процесса движения материального те-
ла между двумя бесконечно близкими окрестностями двух
соседних точек нет обмена массы, т.е.
00
dm dV dV


.
12. Положение модели сплошной среды: отсутствие обмена мас-
сы.
1 – означает, что связь между
x
и
X
является однознач-
ной;
2 – существует плотность
,t
x
, которая является непре-
рывной функцией своих аргументов
,,
t
t x
и также обладает частными производными любого поряд-
ка;
3 – означает, что
,tx x X
и
,tX X x
– непрерывные
функции своих аргументов для любого
0
,,t  X
и, соответственно,
,,
t
t x
. Функции
,tx x X
и
,tX X x
обладают непрерывными частными производными произ-
вольного порядка;
4 – в течение всего процесса движения материального те-
ла между двумя бесконечно близкими окрестностями двух
соседних точек нет обмена массы, т.е.
00
dm dV dV


. 
      x t , t   ,   . Функции x  x  X,t  и X  X  x,t 
      обладают непрерывными частными производными произ-
      вольного порядка;
      4 – в течение всего процесса движения материального те-
      ла между двумя бесконечно близкими окрестностями двух
      соседних точек нет обмена массы, т.е. dm  0 dV0   dV .
12. Положение модели сплошной среды: отсутствие обмена мас-
сы.
      1 – означает, что связь между x и X является однознач-
      ной;
      2 – существует плотность   x,t  , которая является непре-

      рывной функцией своих аргументов x t , t   ,  
      и также обладает частными производными любого поряд-
      ка;
      3 – означает, что x  x  X,t  и X  X  x,t  – непрерывные
      функции       своих       аргументов        для       любого
      X 0 , t   ,            и,           соответственно,

      x t , t   ,   . Функции x  x  X,t  и X  X  x,t 
      обладают непрерывными частными производными произ-
      вольного порядка;
      4 – в течение всего процесса движения материального те-
      ла между двумя бесконечно близкими окрестностями двух
      соседних точек нет обмена массы, т.е. dm  0 dV0   dV .


                                44

Страницы