Составители:
Рубрика:
Поляризация света 11
Рис. 6. Бикварц Солейля Рис. 7. Направления колебаний в световых
лучах разного цвета на выходе из
бикварца Солейля
Теория вращения плоскости поляризации
( теория Френеля)
Теория вращения плоскости поляризации пучка света впервые была дана
Френелем. Френель основывался на предположении, что оптически активные вещества
обладают особым типом двойного лучепреломления, заключающимся в разложении
линейно поляризованного светового колебания на два колебания, поляризованных по
правому и левому кругу. При этом лучи, поляризованные по правому и левому кругу,
имеют различные скорости распространения
υ и υ .
п л
Показатели преломления для таких лучей будут различны
пп
ncυ= ,
лл
ncυ= ,
и при прохождении среды толщиной l между лучами возникает разность хода
, и соответствующая разность фаз
(
лп
nn
∆= −
)
l
00
22(
лп
nnlππ
ψ
λλ
−
∆= ∆=
)
. (12)
Свяжем разность фаз с углом поворота вектора поляризации. Для этого
воспользуемся тем фактом, что любое линейно поляризованное колебание
ψ∆
sin ( )
z
sa t n
c
ω
=−
(на рис. 8, а – колебание вдоль оси ) может быть разложено в
любой точке пространства z на два колебания, поляризованных по левому и правому
кругу с амплитудами
0X
2a и равными фазами
z
tn
c
=−
t
ψω
ид из рисунков
2
. Для циркулярно
поляризованных колебаний фаза имеет смысл углов поворота векторов
и ,
соответственно, против часовой стрелки и по часовой стрелки. Действительно, как
в но 8,а, 8,б и 8,в, в любой момент времени суммарный вектор
JJJJ J
представляет собой колебание, направленное вдоль прямой .
2
ОМ
JJJJG
1
ОМ
JJJJG
1
ОМ ОМ ОМ=+
G JJJGJJJJG
0X
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
