Составители:
Рубрика:
Изучение эффекта вращения плоскости поляризации 12
Рис. 8. Разложение линейно поляризованной волны на циркулярно
поляризованные волны, распространяющиеся с одинаковыми
скоростями в неактивной среде (а, б, в) и различными скоростями в
оптически активной среде (г)
В результате распространения циркулярно поляризованных колебаний в
активной среде фазы этих колебаний (углы поворота) становятся неодинаковыми из-за
различия показателей преломления
и . Поэтому на выходе из активной среды
толщиной углы поворота векторов и будут различаться на величину
разности фаз:
л
n
п
n
2
G
l
ОМ
JJJJ
1
ОМ
JJJJG
0
2
(
n л n л n л
ll
tn tn nn
cc
π
ψψ ψ ω ω
λ
∆= − = − − − = −
)l
, (13)
где
0
c=λ - длина световой волны в вакууме. ν
Предположим для определенности, что показатель преломления для левого
колебания больше показателя преломления для правого колебания. Это означает, как
видно из выражения (7) для фазы, что угол поворота левого колебания меньше угла
поворота правого колебания. Тогда на выходе из активной среды результирующие
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
