ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
211
Вторая модель (см. рис.1.7,б) отражает вязкое течение (тело-Ньютона). Для
нее применима формула Ньютона:
dt
d
dzdt
dx
dz
dV
. (1.29)
Здесь
d
dz
dx
- относительная деформация сдвига.
Третья модель (см. рис.1.7,в) характеризует переход к пластической деформа-
ции (тело Сен-Венана):
sign
т
, (1.30)
где sign - обозначение ступенчато изменяющейся функции. Если >
т
, то эле-
менты 1, 2 являются одним целым ( 0), если
т
- элементы скользят отно-
сительно друг друга, тело неограниченно пластически деформируется ( ). Да-
лее следуют комбинации из первых трех моделей (см. рис.1.7,г,д,е), отражающие
в первом приближении свойства реальных тел. Первой (г) является модель Кель-
вина-Фойгта, учитывая, что общее напряжение здесь воспринимается телами Гука
и Ньютона:
E
E
. (1.31)
Считая const и интегрируя, получаем закон развития деформации во вре-
мени:
t
E
exp1
E
. (1.32)
Если в какой-то момент времени тело разгрузить ( ), то интегрируя урав-
нение (1.31), получим закон снижения деформации во времени:
t
E
exp
. (1.33)
Отношение
0
t
E
называют временем релаксации.
Для модели Максвелла (Д) при приложении нагрузки сначала мгновенно де-
формируется тело Гука, а затем вступает в действие тело Ньютона. Поскольку те-
ла соединены последовательно, то напряжения у них одинаковы. Скорость де-
формации системы складывается из скоростей для обоих тел:
.
Е
Е
(1.34)
Если принять, что const , интегрируя, получаем закон снижения напряже-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
