ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
212
ния во времени:
t
η
E
expζζ
0
, (1.35)
где
0
- напряжение в начальный момент. Обе модели (см. рис.1.7,г,д) характери-
зуют поведение вязкоупругих тел.
Модель Прандтля -е характеризует поведение вязкопластичных тел.
Для нее
.εεε-при εsingnζζ
;εεε- при Еεζ
тт
.
т
тт
(1.36)
Здесь
.
ε
- упругая деформация при
т
,
т
- предел текучести. Пока
т
, де-
формируется только тело Гука. Как только
т
, деформация неограниченно на-
растает из-за проскальзывания тела Сен-Венана при постоянной деформации уп-
ругого элемента. На рис. 1.8. изображены реологические кривые для моделей
Кельвина-Фойгта, Максвелла и Прандтля. Однако поведение реальных материа-
лов в зоне контакта оказывается обычно сложнее, чем для рассмотренных моде-
лей, поэтому приходится создавать более сложные композиции. В качестве при-
мера на рис. 1.7,ж приведена модель, использованная в работах А.Ю. Ишлинского
и И.В. Крагельского для объяснения зависимости силы трения от скорости сколь-
жения.
0
т
const =0 =const
-
т
t t
а б в
Р и с. 1.8. Реологические кривые
Влияние температуры и времени на ФПК наиболее заметно проявляется при
пластическом контакте. Рост ФПК при повышении температуры в основном обу-
словлен снижением твердости, происходящим по экспоненциальному закону.
Временная зависимость ФПК при постоянной нагрузке для металлов удовлетво-
рительно описывается формулой
mm
1
m
2rt HB
t /HBttNΔA
, (1.37)
где А
rt
- изменение ФПК за промежуток времени t
2
-t
1
, t
HB
- время выдержки под
нагрузкой шарового наконечника при определении твердости по Бринелю, m -
реологическая постоянная материала.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
