Составители:
114
Исходный коэффициент гармоник каскада находится в соответствии с
(1.14).
Следует указать, что амплитуды некоторых гармоник могут иметь от-
рицательные значения, что несущественно, поскольку коэффициент гар-
моник определяется через квадраты амплитуд.
7.2. Двухтактные оконечные каскады
Существует два основных вида двухтактной схемы:
а) двухтактная схема с параллельным питанием усилительных элемен-
тов (рис. 7.3, а);
б) двухтактная схема с последовательным питанием усилительных
элементов (рис. 7.3, б)
*)
.
В схеме с параллельным питанием усилительных элементов (УЭ) вы-
ходной трансформатор принципиально необходим, т.к. связь между пле-
чами схемы осуществляется здесь только за счет общего магнитного по-
тока в сердечнике трансформатора. В схеме с последовательным питанием
сопротивление нагрузки может быть включено непосредственно, как это
показано на рис. 7.3, б.
Как
видно из приведенных схем замещения, использование усили-
тельных элементов в любом двухтактном каскаде имеет следующие осо-
бенности:
а) напряжения u
′
1
и u″
1
подводятся к входным электродам 1 усили-
тельных элементов в противофазе;
б) выходные электроды усилительных элементов 2 подключаются к
противоположным концам сопротивления нагрузки R
н
при ее непосредст-
венном включении или к противоположным концам первичной обмотки
при включении нагрузки через трансформатор.
Этим включение усилительных элементов в двухтактной схеме отли-
чается от обычного параллельного (однотактного) их включения, при ко-
тором выходные электроды, соединенные параллельно, подключаются к
одному и тому же концу сопротивления нагрузки или первичной обмотки
трансформатора, а напряжения на входных электродах изменяются син-
фазно.
Отсюда вытекают основные свойства двухтактной схемы.
Пусть усилительные элементы плеч двухтактной схемы возбуждаются
гармоническими входными напряжениями u
′
1
и u″
1
, имеющими частоту ω
и одинаковые амплитуды U
m1
, но находящиеся в противофазе и сумми-
рующиеся с напряжением смещения U
0
(см. рис. 7.3) так, что
u
′
1
=U
0
+ U
1m
cosωt; u″
1
= U
0
+ U
1m
cos(ωt + π).
*)
На рис. 7.3 показаны направления полных мгновенных значений токов плеч i′
2
и i′′
2
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 111
- 112
- 113
- 114
- 115
- …
- следующая ›
- последняя »
