Составители:
19
сдвигом момента перепада на величину фазовой постоянной τ
Ф
в направ-
лении запаздывания. Поскольку форма сигнала на выходе усилителя в
рассмотренном идеальном случае остается неизменной, переходные иска-
жения отсутствуют.
Переходная характеристика реального усилителя отличается от иде-
альной, так как наличие в схеме усилителя реактивных элементов и соот-
ветственно внутренних запасов энергии (энергия электрического поля ем-
костей, магнитного поля индуктивностей)
приводит к постепенному пере-
ходу от прежнего энергетического состояния к новому, вызываемому дей-
ствием рассматриваемого стандартного сигнала. Вследствие этого проис-
ходит также постепенное изменение переходного коэффициента усиления.
Так как обычно время нарастания переднего фронта t
Ф
и время обра-
зования спада T
i
отличаются очень значительно, то для показа фронта и
плоской вершины переходной характеристики приходится использовать
два отдельных графика с масштабами времени, отличающимися на не-
сколько порядков. В связи с этим целесообразно разбить переходную ха-
рактеристику на два участка: участок малых времен или
передний фронт
переходной характеристики, и участок больших времен или ее
плоскую
часть
(вершину).
Реальная переходная характеристика в области малых времен может
быть апериодической (рис. 1.11, кривая а) или в случае, если на переход-
ный процесс накладываются резонансные явления, может иметь периоди-
ческий (колебательный) характер (рис. 1.11, кривая б).
В обоих случаях при t→∞ переходный коэффициент усиления
K(t)→K
0
, где K
0
– установившееся значение коэффициента усиления.
Практически K(t) оказывается близким к K
0
уже в конце участка малых
времен.
В целях обобщения часто используют нормированную переходную ха-
рактеристику, представляющую собой зависимость
0
t
K(t)
1(t)
1
0
t
K(t)
1(t)
τ
Ф
K
0
⋅1(t)
Рис. 1.10. Стандартный сигнал (а) и идеальная переходная
характеристика усилителя для области малых времен (б)
а)
б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
