Составители:
Рубрика:
38
() ( ) ()
22
22
0
00 00
0
exp d ,
22
u
WR R J RJ J u
∞
∆
λσ
=λλ λ λ − λ
∫
(2.33)
где σ
2
– дисперсия шума.
Расчеты показывают, что, задаваясь определенным образом парамет-
рами ∆U
o
, U
o
и σ
2
, распределение (2.33) является бимодальным с оди-
наковыми вершинами.
Физическая осуществимость данного процесса скорее всего может
быть связана с явлениями фокусировки и дефокусировки радиолучей
при отражении от перемещающихся ионосферных возмущений (ПИВ).
При этом возникает амплитудная модуляция сигнала типа (2.32), глуби-
на и период которой определяется параметрами ПИВ.
4. Сигнал представляется в виде регулярной составляющей плюс га-
уссов шум. С помощью метода когерентного приема допустимо выделе-
ние «случайной» части флуктуаций сигнала [11]. Она представляет со-
бой медленные изменения поля (т ренд), на которые наложены быстрые
изменения (гауссов шум ). Амплитуда тренда в общем случае изменяется
по случайному закону U
o
cos ϕ(t), где ϕ – фаза медленной компоненты и
∆U
o
= const. Тогда рассм а триваемый суммарный процесс имеет вид
U
c
(t) = ∆U
o
cos ϕ(t) + n(t). (2.34)
Среднее значение процесса (2.34) равняется нулю. Когда фаза тренда
является линейной функцией времени ϕ(t) = Ωt, процесс (2.34) можно
записать следующим образом:
U
c
(t) = ∆U
o
cos Ω t + n(t),
()
c
Ut
= 0. (2.35)
Исследования процесса (2.34) показали [11], что U
c
имеет функцию
плотности вероятности
()
()
2
0
22
cos
1
exp d ,
22
c
c
uu
WU
π
−π
−∆ Θ
=− Θ
πσ σ
∫
(2.36)
где σ
2
– дисперсия шума.
Выражение (2.36) может описывать бимодальность. Когда ∆U
o
>> σ,
два горба выражены четко, и распределение характеризуется значитель-
ным отрицательным эксцессом –1,5 < E < 0.
Квазипериодические медленные замирания, наблюдаемые на прак-
тике, своим происхождением скорее всего обязаны близкими к линей-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
