Составители:
Рубрика:
64
() ()
()
22
24244 2
2
222
2
11
1
exp 1 ,1, ,
!
nnnn
n
n
AmA
fA n
n
−−
ΣΣ
Σ
δ
=− − Φ−
δδ
δ
∑
(4.1)
где Ф(α, β, x) – вырожденная гипергеометрическая функция;
2
1
δ
– сред-
нее значение квадрата амплитуды радиошумов, описываемой законом
Рэлея (m
2
{a
2
}); m,
2
2
δ
– среднее значение амплитуды и квадрата ампли-
туды (m
1
{b}, m
2
{b
2
}) второго процесса с логарифмически нормальным
распределением.
При δ
2
→ 0 сумма в (4.1) стремится к единице, и распределение
амплитуды атмосферных радиошумов соответствует закону Р элея.
4.2. Описание APВ логарифмически нормальным законом
В процессе изучения статистической структуры поля атмосферного
радиошума большое внимание уделяется логарифмически нормально-
му закону, с помощью которого возможно описать АРВ-кривые огибаю-
щей этого поля. Форм ула логарифмически норма льного закона для ин-
тегрального распределения вероятностей напряженности поля атмос-
ферных радиошумов имеет вид
()
min
м
min
2
ln
11
exp d ,
2
2
E
E
E
PE E
E
∞
=−
πσ
σ
∫
(4.2)
где E – напряжение огибающей; E
м
– уровень поля, где P(E) = 0,5; σ –
среднеквадратичное значение натурального логарифма напряжения оги-
бающей. Сравнение расчетных и экспериментальных данных показыва-
ет однако, что логарифмически нормальный закон не в состоянии удов-
летворительно описать АРВ-кривые в большом динамическом диапазо-
не амплитуд (свыше 40 дБ).
4.3. Поле как сумма шумового фона и
последовательности импульсов
Существует еще одна модель для атмос ферного шума, согласно кото-
рой поле шума состоит из двух частей – сравнительно гладкого шумо-
вого фона и отдельных, редких, случайно распределенных во времени
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 62
- 63
- 64
- 65
- 66
- …
- следующая ›
- последняя »
