Составители:
Рубрика:
65
и по амплитуде импульсов. Это вытекает из следующих физиче ских
соображений.
Импульсы атмосфериков (волны от молний), зародившиеся в много-
численных грозовых очагах, удаленных на большие расстояния от пун-
кта наблюдения, составляют общий шумовой фон. Средняя частота сле-
дования этих импульсов довольно высока, так как они генерируются в
большом числе пунктов, рассеянных по всему земному шару. Поэтому
можно предположить, что в узкой полосе пропускания шумовой фон,
образуемый этими импульсами, подчиняется нормальному закону рас-
пределения вероятностей или лишь слабо от него отличается. Среди
множества таких атмос фериков имеются также и значительно более ин-
тенсивные, следующие, однако, сравнительно редко, которые могут обус-
ловить вторую, импульсную часть поля. Вклад в импульсную часть поля
могут вне сти также и грозы, происходящие на небольших расстояниях
от пункта наблюдения. По интенсивно сти в то чке приема атмосферики
от этих источников превосходят средний уровень сигналов от отдален-
ных гроз, количество же их значительно меньше из-за ограниченности
зоны, занимаемой такими грозами.
Исходя из приведенных физических соображений следует, что высо-
кочастотные колебания, вызываемые атмосферными помехами в при-
емнике, образуются из импульсов и нормально флуктуационных коле-
баний, т. е. что
v(t) = + v
ш1
(t),
при этом для напряжения v
и
(t) принимается
v
и
(t) = V
1
(t) + v
ш2
(t),
где V
1
(t) – прямоуго льные импу льсы единичной амплитуды и случайной
длительности; v
ш2
(t) – высокочасто тное заполнение этих импульсов.
Для простоты расчетов допускает ся, что длительность всех импуль-
сов V одинакова и равна Θ, а v
ш2
(t) имеет вид нормально флуктуирую-
щих шумов, интенсивность которых превосходит интенсивность шу-
мов v
ш1
(t).
Таким образом, плотности вероятностей напряжений v
ш1
(t) и v
ш2
(t)
определяются следующим образом:
2
ш1
ш1
2
1
1
1
exp ;
2
2
V
W
=−
πσ
σ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 63
- 64
- 65
- 66
- 67
- …
- следующая ›
- последняя »
