Теоретические основы технологических процессов охраны окружающей среды. Бочкарев В.В. - 144 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

144
x =
g
t +
2
g[ exp(–t/) –1], (6.12)
где t – время ускорения; х – пройденный путь; = m/(3d); для сфери-
ческой частицы = d
2
(
ч
– )/(18).
Если частица движется под действием другой постоянной силы G,
а не силы тяжести, необходимо заменить g на выражение G/m и исполь-
зовать уравнение для без каких-либо корректирующих коэффициен-
тов.
На практике расчеты необходимы для определения расстояния,
пройденного частицей за время пребывания газового потока в пыле-
улавливающей системе. Предполагая, что известна сила, приложенная к
частице, а также физические свойства частиц и газового потока, можно
найти время и расстояние, пройденное частицей до достижения ею 99%
конечной скорости.
Для частиц диаметром менее 10 мкм скорость, приближающаяся к
конечной, достигается на очень коротком отрезке пути при действии на
них сил, обычно используемых в пылеулавливающих устройствах (цен-
тробежных, электростатических, термических и т.д.), поэтому эффекта-
ми, сопровождающими ускорение, можно пренебречь.
6.2.3. Аэродинамическое сопротивление в дискретной среде
Для чрезвычайно малых частиц, размеры которых сравнимы с рас-
стоянием свободного пробега молекул газа или менее его, предположе-
ние, что газ ведет себя по отношению к частицам как непрерывная сре-
да, более неправомерно. В этих условиях частицы движутся быстрее,
чем это предполагается классическими теориями Стокса и других ис-
следователей, основанными на предположении о непрерывности среды.
Чтобы учесть этот «сдвиг», Каннингхем рассчитал поправку, основан-
ную на кинетической теории газов; эта поправка была введена в обычно
применяемые для расчета эмпирические уравнения. Другие значитель-
ные теоретические исследования движения частиц, размеры которых
намного меньше свободного пробега молекул, были выполнены Эп-
штейном.
В анализе влияния дискретности действия тангенциальной состав-
ляющей скорости молекул газа на поверхность частиц Эпштейн пока-
зал, что поправочный коэффициент может быть найден из уравнения
2
1 [0,7004 (2 1)]
C a
d
, (6.13)
где С – поправочный коэффициент Каннингхема; – средняя величина
свободного пробега молекул газа =/(0,499u
c
); u
c
– средняя скорость
Create PDF files without this message by purchasing novaPDF printer (http://www.novapdf.com)

Страницы