Составители:
Рубрика:
76
77
т. е.
.
0
2
3
R
R
K
Таким образом, полученные соотношения между параметрами ис-
точников энергии позволяют сохранить неизменными мощности самих
источников и их внутренних сопротивлений.
Примечание 2
Полученные формулы преобразования справедливы, если G
0
0 или
R
0
0. Однако нередко встречаются случаи, когда R
0
, G
0
= 0, т. е. нет
непосредственно последовательных и параллельных ветвей к источни-
кам энергии. Рассмотрим вначале случай с источником напряжения
(рис. 2.16, a). Здесь имеется узел (а) и нет последовательно включенного
с u
0
(t) сопротивления, т. е. R
0
= 0. Расщепим узел (а) на два узла
а
c
и
а
cc
так, как показано на следующей схеме (рис. 2.16, б).
Рис. 2.16
Напряжение между узлами
а
c
и
а
cc
равно нулю, т. е.
0
ccc
tu
aa
,
так как потенциалы этих узлов относительно общего узла (0) не измени-
лись. Но теперь оба источника могут быть преобразованы по общим
формулам.
Общий случай. Между узлами (а) и (b) есть источник напряжения
без R
0
(рис. 2.17).
Здесь источник напряжения как бы перенесен через узел (а), узлы
(а) и (b) соединены накоротко. Это – перенос источника напряжения че-
рез узел.
Рис. 2.17
Дуальный вариант с непреобразуемым источником тока представ-
лен на рис. 2.18. Ток в добавленной перемычке а–b равен 0, и уравнения
Кирхгофа не нарушаются при ее введении. Теперь получены преобразу-
емые источники токов с G
1
и G
2
.
Рис. 2.18
Общий случай показан на рис. 2.19.
Здесь осуществлен перенос источника тока по контуру, показанно-
му на верхнем рисунке.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
