Составители:
Рубрика:
148 149
его корень
,
3
5
1
3
2
1
O
то есть
,
3
5
в0,0
t
Aeiti
причем
.2
2
4
0
0
Ai
Итак,
;4
5
3
0
0
ti
dt
tdi
;4
3
5
3
5
3
5
3
5
в0,
3
5
tt
e
A
iAe
;
5
12
3
5
0
t
Aeti
;
5
12
2 A
;
5
12
в0,
Аi
;40,
А
.eti
t
3
5
0
4,04,2
Далее очевидно, что из формулы делителя токов
o
ti
RR
RR
0
21
12
ti
R
R
ti
titi
0
2
1
2
01
3
1
.
Основываясь на анализе схем RC и RL, можно для цепей, содержа-
щих один реактивный элемент, написать решение без предварительного
составления дифференциальных уравнений. Для этого сформулируем
следующий алгоритм решения.
Алгоритм
1. Определяют значения токов и напряжений в момент t = 0
+
. При
этом индуктивность заменяется источником тока i
L
(0
–
), а емкость – ис-
точником напряжения u
c
(0
–
) (см. рис. 3.32, а и б).
2. Определяются установившиеся значения токов и напряжений,
причем индуктивности заменяются коротким замыканием, а емкости
разрывом. Оба режима дают цепи постоянного тока, легко анализируе-
мые (см. рис. 3.32). Ток любой ветви равен
,
в0вв
WW
t/t/
eiIiAeiti
,
в0
iIA
а напряжение
,
в0вв
W
W
t/t/
euUuBeutu
где I
0
, U
0
– начальные значения; i
в
– вынужденный (установившийся) ток
(напряжение).
3. Постоянная времени определяется при коротком замыкании вет-
ви с источником напряжения и холостом ходе ветви с источником тока.
Примечание. Поскольку сложная цепь по МЭГ относительно L или
C сводится к одному источнику и одному сопротивлению, то можно на-
чать с МЭГ (рис. 3.34) и дать алгоритм расчета
лишь через i
L
(t) и u
С
(t).
Однако если сразу нужно найти иные реакции, в том числе u
L
(t), i
С
(t),
то L заменяется источником тока величиной i
L
(0
–
), а C – источником на-
пряжения с величиной u
с
(0
–
), и при этом применяется принцип суперпо-
зиции согласно алгоритму.
Для цепи после коммутации (рис. 3.34)
Представим цепь после коммутации.
Значения источников (при исходных постоянных возбуждениях)
являются постоянными величинами.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 74
- 75
- 76
- 77
- 78
- …
- следующая ›
- последняя »
