Составители:
Рубрика:
контуру равна произведению магнитной постоянной
0
µ
на алгебраическую
сумму токов, охватываемых этим контуром:
∫
∑
µ=
=
N
к
к
IldВ
1
0
r
r
. (8)
Положительным считается ток, направление которого образует с на-
правлением обхода по контуру правовинтовую систему. Выражение (8) спра-
ведливо для поля в вакууме.
Выбрав произвольный контур охватывающий витки бесконечно длинно-
го соленоида АDСBА, так, чтобы интеграл выражения (8) вычислялся наиболее
просто:
BlBdlВdl
D
А
L
=
∫∫
=αcos ,
получим для индукции магнитного поля
. (9)
nIl/NIВ
00
µ=µ=
Полагая в выражении (6) R<<l, получим для В в центре конечного соле-
ноида
2
0
nI
В
µµ
= , что в два раза меньше В в бесконечно длинном соленоиде. В
соленоиде без сердечника . 1=µ
3. Принцип метода измерений и рабочая формула
Измерение индукции магнитного поля в данной лабораторной работе
основано на явлении электромагнитной индукции.
На соленоид одевается измерительная катушка, которая может переме-
щаться вдоль оси соленоида. При изменении тока в соленоиде в измерительной
катушке возникает электродвижущая сила ( ЭДС):
2
N
t
Ф
d
d
−=
инд
ε , (10)
где
dФ – изменение магнитного потока, пронизывающего каждый виток изме-
рительной катушки за время
dt; – число витков измерительной катушки.
2
N
69
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- …
- следующая ›
- последняя »
