Составители:
Рубрика:
Радиус кривизны R траектории электрона можно определить, исходя из
нижеследующих рассуждений.
При усилении магнитного поля на движущиеся электроны действует все
большая сила Лоренца и траектория электронов будет все больше искривлять-
ся. При достижении некоторого «критического» значения индукции магнитного
поля
B
кр
электроны перестанут достигать анода лампы и по замкнутым тра-
екториям будут возвращаться на катод (рис. 2, в). Анодный ток при этом дол-
жен прекратиться.
3. Принцип метода измерений и рабочая формула
При «критическом» значении индукции магнитного поля радиус окруж-
ности, по которой движется электрон, можно считать приблизительно равным
радиусу цилиндра анода
R
ц
. Поэтому формула (5) имеет вид
2
2
2
ц
кр
а
RB
U
m
e
=
. (6)
За «критическое» значение индукции магнитного поля
В
кр
принимается
то минимальное значение магнитного поля, при котором электроны не будут
достигать анода.
Эксперимент по определению удельного заряда электрона «методом
магнетрона» заключается в снятии сбросовой характеристики лампы, по кото-
рой можно определить «критическое» значение индукции магнитного поля
В
кр
,
при котором анодный ток резко уменьшается.
Сбросовой характеристикой называется зависимость анодного тока
I
а
от
индукции магнитного поля
при постоянном анодном UВ
r
а
и катодном U
н
на-
пряжениях. Так как индукция магнитного поля
В
r
пропорциональна току в со-
леноиде I
с
(при µ = const), то сбросовой характеристикой можно считать и за-
висимость анодного тока от тока в соленоиде
I
а
=f(I
с
). Идеальная сбросовая ха-
рактеристика магнетрона приведена на рис. 3
91
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 89
- 90
- 91
- 92
- 93
- …
- следующая ›
- последняя »
