Составители:
Рубрика:
38
f
ff
fmf
k
p
iW
k
l
lBФ ⋅
⋅
⋅
⋅⋅
⋅⋅
=⋅⋅⋅=
δπ
τµ
τ
π
µδ
δ
δ
0
11
2
,
где
- длина воздушного зазора,
δ
l
p
D
2
π
τ
=
- полюсное деление.
Потокосцепление основной гармоники поля возбуждения с фазой
обмотки якоря, когда ось фазы совпадает с осью полюсов,
ffadfобfad
iMФkW
⋅
=
⋅⋅=Ψ
1
.
При вращении ротора с электрической угловой скоростью
f⋅=
π
ω
2
1
(3.6)
потокосцепление с фазой обмотки якоря изменяется по закону
.coscos tiMt
ffadfadfadt
ω
ω
⋅
⋅
=⋅Ψ=Ψ
При этом в якоре индуктируется ЭДС
,sinsin
1
tixtiM
d
t
d
e
ffadffad
fadt
ωωω
⋅⋅=⋅⋅⋅=
Ψ
−= (3.7)
где
fadfad
Mx ⋅=
1
ω
-сопротивление взаимной индукции обмотки
возбуждения с обмоткой якоря.
Амплитуду
взаимной индуктивности обмоток возбуждения и
якоря можно определить с помощью х.х.х.
fad
M
)(
f
ifE
=
по формуле
f
fad
fad
i
E
x
M
⋅
⋅
==
11
2
ωω
. (3.8)
На рис.3.3 представлено магнитное поле в воздушном зазоре для
неявнополюсной машины [1]. Кривая
распределения индукции поля
возбуждения имеет вид трапеции
(кривая 1). Величина γ представляет
собой отношение обмотанной части
ротора ко всей окружности ротора.
Обмотку возбуждения неявнополюсной
машины можно рассматривать как
распределенную однофазную обмотку
с полным шагом и коэффициентом
распределения
2
2
sin
π
γ
π
γ
⋅
⋅
=
обf
k .
Рис.3.3
Максимальная индукция поля возбуждения
.
2
0
p
iW
B
ff
fm
⋅
⋅=
δ
µ
(3.10)
Амплитуда основной гармоники МДС обмотки возбуждения может
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
