ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
21
Заштрихованные области указывают приблизительное расположе-
ние ядер с замкнутыми оболочками.
Средняя масса легкой группы практически линейно растет с ростом
массы делящегося ядра, в то время как средняя масса тяжелой группы
остается практически неизменной (А ~140).
Таким образом, практически все добавочные нуклоны идут в лег-
кие осколки. На рис.1.9 заштрихованы области ядер с магическими чис-
лами протонов и нейтронов. Для Z = 50 стабильным ядрам соответству-
ет Z/А ~ 0.4 (A = 125). Нейтроноизбыточные осколки деления имеют Z/А
до ~0.38 (А = 132), т.е. около 7 «лишних» нейтрона. Как раз на краю тя-
желой группы осколков находится дважды магическое ядро
132
Sn (Z =
50, N = 82). Это исключительно стабильная конфигурация определяет
нижний край массового распределения тяжелых осколков. Для легких
осколков этого эффекта нет. Массовое распределение легких осколков
практически не попадает в область даже одного магического числа N =
50 и существенно меньше определяется оболочечными эффектами. Оно
формируется из нуклонов «оставшихся» после формирования тяжелого
осколка.
Рис. 1.10. Зависимость средних масс легкой и тяжелой групп осколков от
массы делящегося ядра
1.6 Почему осколки деления бета-радиоактивны?
Рассмотрим этот вопрос на примере деления ядра
235
U. Отношение
числа нейтронов к числу протонов в ядре
235
U равно 1.55, в то время как
у стабильных элементов, имеющих массу, близкую к массе осколков
деления, это отношение 1.25-1.45 (см. рис.1.11). Следовательно, осколки
деления сильно перегружены нейтронами и должны быть неустойчивы
к β
-
распаду. Действительно, осколки деления протонов испытывают по-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »
