ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
22
следовательный β
-
распад, причем заряд первичного осколка может ме-
няться на 4-6 единиц.
Ниже приведены примеры цепочек радиоактивных превращений
осколков деления - изотопов
135
Те,
140
Хе и
97
Кr с образованием в конце
цепочки стабильных ядер
135
Ва,
140
Се и
97
Мо.
Рис. 1.11. Отношение числа нейтронов N к числу протонов Z в зависимости
от массового числа A для ядер долины стабильности
1.7 Мгновенные нейтроны деления
Нарушение характерного для стабильных ядер соотношения числа
протонов и нейтронов, приводит к вылету мгновенных нейтронов деле-
ния. Эти нейтроны испускаются возбужденными движущимися оскол-
ками за время, меньшее, чем 4·10
-14
с. При увеличении энергии возбуж-
дения среднее количество мгновенных нейтронов растет (см. рис. 1.12).
Из этого факта, а также из того, что кинетическая энергия осколков
деления сравнительно мало зависит от энергии возбуждения делящегося
ядра, можно сделать вывод, что она в основном переходит в энергию
возбуждения осколков. Испускание более чем одного нейтрона в каж-
дом акте деления дает возможность получить энергию за счет цепной
ядерной реакции деления.
Из-за мгновенных нейтронов определенные экспериментально в
каждом отдельном акте деления кинетические энергии осколков, строго
говоря, не связаны с их массами соотношением (1.10), поскольку оно не
учитывает импульсов нейтронов. Однако легко убедиться, что это на-
рушение весьма незначительно. Более того, при многократных измере-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
