Изучение магнитных свойств ферромагнетиков. Бугнина Г.А - 6 стр.

Рис. 3. Петля гистерезиса ферромагнетика

не по первоначальной кривой 0-1, а изменяется в соответствии с кривой 1-
2. Когда напряженность поля станет равной нулю (точка 2), намагничение
не исчезает и характеризуется величиной Вr (отрезок 0-2 на рис.3), которая
называется остаточной индукцией. Намагниченность имеет при этом
значение Jr, называемое остаточной намагниченностью. Намагниченность
обращается в нуль лишь под действием поля Нc (отрезок 0-3 на рис. 3)
обратного направления. Величина напряженности поля Нс называется
коэрцитивной силой ферромагнетика. Существование остаточной
намагниченности делает возможным изготовление постоянных магнитов.
Постоянный магнит тем лучше сохраняет свои свойства, чем больше
величина коэрцитивной силы материала, из которой он изготовлен.
      Опытами Эйнштейна и де Гааза было доказано, что ответственным
за магнитные свойства ферромагнетиков являются собственные
(спиновые) магнитные моменты электронов (а не орбитальные, как у диа-
и парамагнетиков). Атомы элементов, обладающих ферромагнитными
свойствами (Fe, Co, Ni), имеют некоторую особенность. В них нарушается
последовательность заполнения мест в оболочках и слоях: прежде чем
полностью “застроится” нижняя оболочка, начинается заполнение выше
расположенной оболочки. В результате электронные спины некоторых
внутренних оболочек оказываются нескомпенсиро- ванными. Таким
образом, ферромагнитными свойствами могут обла-
дать только такие вещества, в атомах которых имеются недостроенные
внутренние электронные оболочки. Кроме того, исследования
ферромагнитных кристаллов позволили выявить в них области с
самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью - так называемые
домены, линейные размеры которых 1-10 мкм (рис.4).




            а)                       б
     Рис 4. Доменная структура ферромагнетика:
               а) в отсутствие внешнего поля,