Изучение магнитных свойств ферромагнетиков. Бугнина Г.А - 4 стр.

             а)                    б)
  Рис. 1. Возникновение индуцированного магнитного момента
        в случаях:
        а) плоскость орбиты перпендикулярна вектору Н;
        б) нормаль к плоскости орбиты составляет угол α с
           направлением вектора Н


направленный противоположно вектору Н напряженности магнитного
поля, и, следовательно, вектор намагничения J также направлен
противоположно вектору Н.
У парамагнетиков магнитные моменты атомов Pm при отсутствии
магнитного поля не равны нулю. В результате прецессии также
индуцируется магнитный момент ΔPm, направленный против поля. Однако
решающую роль в намагничивании парамагнетика играют столк-новения
атомов, происходящие в результате теплового движения. Причем толчки в
направлении прецессионного вращения увеличивают угол между Pm и Н, а
в направлении против прецессионного вращения уменьшают его. Толчки
первого типа размагничивают, а второго - намагничивают парамагнетик.
Эффект намагничивания будет преоб- ладать над эффектом
размагничивания, так как толчки против прецессионного вращения в
среднем сильнее толчков противоположного направления (подобно тому,
как сила сопротивления, испытываемая человеком, будет больше, когда он
бежит против ветра, а не по ветру). Возникающий при этом суммарный
магнитный момент парамагнетика   Σ   Pmi (направленный по полю) бывает