Составители:
Рубрика:
где χ
m
- магнитная восприимчивость - величина, зависящая от
природы вещества.
Таким образом, для описания магнитного поля а магнетиках
пользуются тремя векторами: вектором намагничения ( J ), вектором
напряженности поля (Н) и вектором магнитной индукции (В). Они
взаимосвязаны следующим образом:
В = μ
о
(Н
+ J) (2)
где μ
о -
магнитная постоянная, равная 4π
.
10-
7
Г/м.
Или с учетом (1):
В = μ
о
(Н + χ
m
Н) = μ
о
(1+χ
m
)Н.
Величина
(1 + χ
m
) называется относительной магнитной прони-
цаемостью вещества и обозначается μ . Таким образом, в изотропных
средах
В =μ
о
μН (3)
Магнитная восприимчивость χ
m
бывает как положительной, так и
отрицательной. Поэтому магнитная проницаемость μ может быть как
больше, так и меньше единицы.
В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости все
магнетики подразделяются на три группы:
1) диамагнетики, у которых χ
m
< 0 и мала по абсолютной вели-чине (
∼10
-6
);
2) парамагнетики, у которых χ
m
> 0 и тоже мала ( ∼10
-5
: 10
-3
);
3) ферромагнетики, у которых χ
m
>> 0 и достигает очень боль-ших
значений ( ∼10
2
- 10
5
). Кроме того, в отличие от диа- и парамаг-нетиков,
для которых χ
m
не зависит от Н, магнитная восприимчивость
ферромагнетиков является функцией напряженности магнит-ного поля.
Таким образом, в изотропных веществах вектор намагничен-ности
может как совпадать по направлению с Н (пара- и ферромаг-нетики), так и
быть направленным в противоположную сторону (диа-магнетики).
2. Качественные основы природы диа- и парамагнетизма
• Гипотеза Ампера о природе магнетизма получила свое объяс-нение
после того, как было открыто атомное ядро и утвердилась планетарная
модель атома.. Движение электрона вокруг ядра атома по замкнутой
где χm - магнитная восприимчивость - величина, зависящая от
природы вещества.
Таким образом, для описания магнитного поля а магнетиках
пользуются тремя векторами: вектором намагничения ( J ), вектором
напряженности поля (Н) и вектором магнитной индукции (В). Они
взаимосвязаны следующим образом:
В = μо(Н + J) (2)
. 7
где μо - магнитная постоянная, равная 4π 10- Г/м.
Или с учетом (1):
В = μо (Н + χm Н) = μо(1+χm)Н.
Величина (1 + χm) называется относительной магнитной прони-
цаемостью вещества и обозначается μ . Таким образом, в изотропных
средах
В =μо μН (3)
Магнитная восприимчивость χm бывает как положительной, так и
отрицательной. Поэтому магнитная проницаемость μ может быть как
больше, так и меньше единицы.
В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости все
магнетики подразделяются на три группы:
1) диамагнетики, у которых χm < 0 и мала по абсолютной вели-чине (
-6
∼10 );
2) парамагнетики, у которых χm > 0 и тоже мала ( ∼10-5 : 10-3);
3) ферромагнетики, у которых χm>> 0 и достигает очень боль-ших
значений ( ∼102 - 105). Кроме того, в отличие от диа- и парамаг-нетиков,
для которых χm не зависит от Н, магнитная восприимчивость
ферромагнетиков является функцией напряженности магнит-ного поля.
Таким образом, в изотропных веществах вектор намагничен-ности
может как совпадать по направлению с Н (пара- и ферромаг-нетики), так и
быть направленным в противоположную сторону (диа-магнетики).
2. Качественные основы природы диа- и парамагнетизма
•Гипотеза Ампера о природе магнетизма получила свое объяс-нение
после того, как было открыто атомное ядро и утвердилась планетарная
модель атома.. Движение электрона вокруг ядра атома по замкнутой
