Составители:
Рубрика:
орбите эквивалентно круговому току, который можно характеризовать
магнитным моментом H
m
, называемым орбитальным магнитным
моментом электрона. Кроме того, электрон имеет собст-венный магнитный
момент, называемый спиновым магнитным момен-том. Магнитный
момент многоэлектронного атома будет векторной суммой орбитальных и
спиновых моментов всех его электронов.
• При суммировании магнитных моментов атома возможны два
варианта: суммарный магнитный момент атома равен нулю или не ра-
вен
нулю.
Влияние магнитного поля на движение электронов в атомах
вещества упрощенно состоит в следующем. В магнитном поле на дви-
жущийся электрон помимо силы F
e
со стороны ядра действует еще сила
Лоренца Fл (рис.1). Если плоскость орбиты электрона пер-пендикулярна
магнитному полю Н, то это приводит к изменению цен-тростремительной
силы, действующей на электрон, и, как следствие этого, к изменению
угловой скорости его вращения по орбите. Если же орбита электрона
расположена произвольным образом относи-тельно
вектора Н, так, что
орбитальный магнитный момент электрона составляет с вектором Н угол
α, то влияние поля оказывается более сложным. В этом случае вся орбита
приходит в такое движение, при котором угол α сохраняется неизменным,
а вектор P
m
вращается вокруг направления Н с определенной угловой
скоростью. Такое движение в механике называется прецессией. Изменение
угловой скорости вращения электрона или, в общем случае, появление
прецессии эквивалентно дополнительному орбитальному току
ΔI
орб
. (рис.
1а, б), которому соответствует индуцированный орбитальный момент
электрона
ΔP
m
. Этот вектор противоположен по направлению вектору
напряженности магнитного поля Н. Если в атоме имеется несколько
электронов, то общий индуцированный орбитальный момент атома равен
векторной сумме индуцированных орбитальных магнитных мо-ментов
всех электронов:
ΔP
m
=∑ΔP
mi.
С помощью этого результата, применимого к
атому любого вещества, помещенного в магнитное поле, может быть
объяснено явление диа- и парамагнетизма.. У диамагнетиков магнитные
моменты атомов при отсутствии магнитного поля
(Н= 0) равны нулю. При внесении диамагнитного вещества в магнитное
поле в каждом его атоме индуцируется магнитный момент,
орбите эквивалентно круговому току, который можно характеризовать
магнитным моментом Hm, называемым орбитальным магнитным
моментом электрона. Кроме того, электрон имеет собст-венный магнитный
момент, называемый спиновым магнитным момен-том. Магнитный
момент многоэлектронного атома будет векторной суммой орбитальных и
спиновых моментов всех его электронов.
•При суммировании магнитных моментов атома возможны два
варианта: суммарный магнитный момент атома равен нулю или не ра-вен
нулю.
Влияние магнитного поля на движение электронов в атомах
вещества упрощенно состоит в следующем. В магнитном поле на дви-
жущийся электрон помимо силы Fe со стороны ядра действует еще сила
Лоренца Fл (рис.1). Если плоскость орбиты электрона пер-пендикулярна
магнитному полю Н, то это приводит к изменению цен-тростремительной
силы, действующей на электрон, и, как следствие этого, к изменению
угловой скорости его вращения по орбите. Если же орбита электрона
расположена произвольным образом относи-тельно вектора Н, так, что
орбитальный магнитный момент электрона составляет с вектором Н угол
α, то влияние поля оказывается более сложным. В этом случае вся орбита
приходит в такое движение, при котором угол α сохраняется неизменным,
а вектор Pm вращается вокруг направления Н с определенной угловой
скоростью. Такое движение в механике называется прецессией. Изменение
угловой скорости вращения электрона или, в общем случае, появление
прецессии эквивалентно дополнительному орбитальному току ΔIорб. (рис.
1а, б), которому соответствует индуцированный орбитальный момент
электрона ΔPm. Этот вектор противоположен по направлению вектору
напряженности магнитного поля Н. Если в атоме имеется несколько
электронов, то общий индуцированный орбитальный момент атома равен
векторной сумме индуцированных орбитальных магнитных мо-ментов
всех электронов: ΔPm=∑ΔPmi. С помощью этого результата, применимого к
атому любого вещества, помещенного в магнитное поле, может быть
объяснено явление диа- и парамагнетизма.. У диамагнетиков магнитные
моменты атомов при отсутствии магнитного поля
(Н= 0) равны нулю. При внесении диамагнитного вещества в магнитное
поле в каждом его атоме индуцируется магнитный момент,
