ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
35
Обосновывая метод последовательных интервалов, что поставленная
задача уже решена и подлежащие определению зависимости построены,
разобьём весь процесс на малые интервалы времени ∆t и будем рассматри-
вать его последовательно от интервала к интервалу. Выбирая одинаковые
интервалы по времени, очевидно, будем иметь неодинаковые интервалы по
углу. Каждый интервал может характеризоваться некоторыми начальными
и
конечными значениями угла, ск5орости, ускорения, действующими в
данном интервале. Начальные значения этих величин в последующих ин-
тервалах будут равны конечным в предыдущих. Выберем интервал на-
столько малым, чтобы на протяжении его ускорение можно было считать
неизменным. Практически при расчётах современных мощных систем вы-
бирается интервал ∆t=0,02 – 0,05 с. Наиболее точные
результаты получа-
ются, разумеется, при меньшем интервале, который должен выбираться
тем меньше, чем меньше постоянная времени. При меньшем интервале по-
грешность расчёта на каждом интервале будет меньше, но при этом увели-
чится длительность расчёта.
В первом интервале начальная скорость равна нулю и при постоянном
ускорении α
0
(см. рис.5.2). Изменение угла будет происходить по закону
равномерно ускоренного движения. Приращение угла к концу интервала
составит
∆δ
(1)
=0,5α
(0)
∆t
2
=∆t
2
∆Р
0
/2T
j
; δ
1
= δ
0
+∆δ
(1)
.
Во втором интервале времени ротор генератора движется под дейст-
вием избытка мощности ∆Р
1
=Р
0
– P
max ав
sinδ
1
и некоторой начальной скоро-
сти, приобретённой в первом интервале:
(dδ/dt)
1
=∆t(P
0
+∆Р
1
)/(2T
j
). (5.5)
Решив уравнение (5.5) относительно приращения во втором интервале
времени, получим
∆δ
2
=∆t
2
∆Р
1
/(2T
j
)+ ∆t(dδ/dt)
1
. (5.6)
После преобразования этого уравнения найдём
∆δ
2
=∆δ
1
+∆t
2
∆Р
1
/ T
j
.
Если постоянную инерции T
j
и время ∆t выразить в секундах, углы ∆δ
– в градусах и ввести постоянную
К=18000∆t
2
/ T
j
,
то выражение (5.6) имеет вид
∆δ
2
=∆δ
1
+k∆Р
1
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
