Физическая оптика. Бугрова А.И - 20 стр.

                              19

два действительных изображения S1 и S2 точечного источника S
(рис.2.5). S1 и S2 являются источниками сферических когерент-
ных волн. В области их перекрытия наблюдается интерференци-
онная картина.
б) Из тонкой линзы выреза-
ется по диаметру узкая по-
лоска, а оставшиеся части
склеиваются по срезу. Ис- S
точник света помещается в
фокусе линзы. В результате
преломления лучей в поло-                                  Э
винках линзы получаем два                     Рис.2.6
                                             Рис.2.6.
пучка с плоскими фронта-
ми, распространяющимися под малым углом друг к другу. В об-
ласти перекрытия пучков наблюдается интерференционная кар-
тина (см. рис.2.6).
     Во всех (кроме последнего) рассмотренных выше способах
получения когерентных волн расчет параметров интерференци-
онной картины сводится к уже изученному нами случаю двух ко-
герентных источников (п.2.2). Надо только в формуле (2.14) ис-
пользовать расстояние между источниками S1 и S2 и расстояние
от источников до экрана, найденные с учетом особенностей гео-
метрии каждого конкретного случая.

    2.4. Пространственная и временная когерентность
     До сих пор при рассмотрении явлений интерференции мы
подразумевали, что источники света точечные и световые волны,
испускаемые ими, - идеально монохроматические. В реальных
ситуациях эти условия точно выполнены быть не могут. Рассмот-
рим, какую роль при наблюдении явлений интерференции играют
немонохроматичность световых волн и протяженность реальных
источников света.
     Временная когерентность. Продолжительность процесса из-
лучения света атомами τ∼10-8 с. За этот промежуток времени воз-
бужденный атом, растратив свою избыточную энергию на излу-