Физическая оптика. Бугрова А.И - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

21
В математике показывается, что любую конечную интегри-
руемую функцию можно представить в виде суммы гармониче-
ских составляющих с непрерывно изменяющейся частотой ν.
Причем диапазон частот
Δν, в котором лежат ос-
новные гармоники, связан
с длительностью функции
τ соотношением τ∼1/Δν.
Это означает, что спектр
цуга волны частотой ν
0
и
длительностью τ лежит в
диапазоне Δν вблизи ν
0
.
Отсюда приходим к соот-
ношению, связывающему ширину спектра излучения с временем
когерентности
< l
l
Ри
с.2.7.
t
ког
∼1/Δν. (2.16)
Частота света связана с длиной волны в вакууме соотноше-
нием ν
0
=с/λ. Дифференцируя это выражение, найдем, что
⏐Δν⏐=сΔλ
0
/λ
0
2
≈ сΔλ/λ
2
.
Сравнивая полученное выражение с (2.16), получим для
времени когерентности выражение
t
ког
∼λ
2
/(cΔλ), (2.17)
а из (2.15) получаем следующее значение для длины когерентно-
сти
l
ког
∼λ
2
/Δλ. (2.18)
Пространственная когерентность. Во всех практических ин-
терференционных схемах большое значение имеет размер коге-
рентных источников света. Если размеры когерентных источни-
ков много меньше длины волны, то всегда получается резкая ин-
терференционная картина, т.к. разность хода от любых точек ис-
точников до какой либо точки интерференционного поля изменя-
ется на величину, много меньшую длины волны. Однако на прак-
тике размеры источников обычно много больше длины световой
волны. В этом случае, по существу, на экране имеется наложение
множества интерференционных картин, полученных от множест-
Рис.2.7 
                              21

     В математике показывается, что любую конечную интегри-
руемую функцию можно представить в виде суммы гармониче-
ских составляющих с непрерывно изменяющейся частотой ν.
Причем диапазон частот                          l
Δν, в котором лежат ос-
новные гармоники, связан
с длительностью функции
τ соотношением τ∼1/Δν.

Страницы