Физическая оптика. Бугрова А.И - 24 стр.

                              23

будут взаимно "гасить" друг друга. При этом интерференционная
картина на экране полностью размывается. Таким образом, фор-
мула (2.19) определяет размер источника света, при котором не
наблюдается интерференционная картина на экране.
    Из соотношения (2.19) легко получить ограничения, накла-
дываемые на угловой размер источника света. Действительно, уг-
ловой размер источника света (в нашем случае длинная щель),
наблюдаемого из центра экрана, равен ϕ=d/L. Тогда из (2.19) по-
лучаем, что интерференционная картина на экране видна только
при
                             ϕ<λ/D.                      (2.20)
            2.5. Интерференция в тонких пленках
    Ранее (п.2.3) были рассмотрены различные способы полу-
чения интерференционных картин, в которых осуществлялось
деление исходной волны по фронту. Две и более когерентные
волны можно также получить путем деления исходной волны по
амплитуде.
    Именно таким образом когерентные волны получаются при
наблюдении явлений интерференции света в тонких пленках.
        2.5.1. Интерференция в плоскопараллельных
                          пластинках
     Пусть на прозрачную плоскопараллельную пластинку с по-
казателем преломления n и толщиной h из воздуха (n′=1) падает
параллельный пучок света с длиной волны λ (рис.2.8). На рисун-
ке этот пучок представлен двумя лучами 1 и 2. Падающие лучи
частично отражаются от поверхности пластинки, а частично про-
ходят в нее, отражаются от ее нижней поверхности и выходят в
воздух (лучи, испытавшие многократные отражения от поверхно-
стей пластинки, в силу их малой интенсивности из рассмотрения
исключаем). В результате имеем два пучка света, отразившихся
от нижней и верхней поверхностей пластинки, которые распро-
страняются в одном направлении, но прошли разные пути (на
рис.2.8 эти пучки представлены лучами 1′ и 2′). Рассчитаем опти-
ческую разность хода этих пучков.