ВУЗ:
Составители:
81
превращения нейтрона в протон или протона в нейтрон с испус-
канием
β
-частиц и нейтрино в обоих случаях. Соответствующие
силы называются
слабыми силами, а взаимодействие, осуществ-
ляемое под их действием
− слабым взаимодействием. Позднее
частица, появляющаяся в
β
−
- распаде вместе с электроном стала
называться
электронным антинейтрино (
~
ν
e
), а частица, появ-
ляющаяся при
β
+
- распаде вместе с позитроном, − электронным
нейтрино
(
ν
е
). В дальнейшем были открыты другие типы ней-
трино и антинейтрино
− таонные и мюонные.
В соответствии с вышеизложенным, схемы различных ви-
дов
β
-распада выглядят следующим образом:
1)
для
β
Z
A
Z
A
e
XYe→++
+−11
0
~
ν
−
- распада;
2)
для
β
Z
A
Z
A
XYe→++
−+11
0
ν
+
- распада;
3)
для К-захвата.
Z
A
Z
A
Xe Y+→ +
−−1
0
1
~
ν
К-захват всегда сопровождается испусканием характеристи-
ческого рентгеновского излучения, поскольку вакантное место в
К-оболочке заполняется электронами с L-, M- и т.д. оболочек.
6.3.3. Гамма-излучение ядер
Гамма-излучение − это электромагнитное излучение. Его
также можно представить как поток фотонов (квантов), обла-
дающих очень большой энергией. Испускание ядром
γ-излучения
во многом напоминает испускание фотонов возбужденными ато-
мами. Подобно атому, ядро может находиться в возбужденном
состоянии. При переходе в состояние с более низкой энергией
или основное состояние, ядро испускает фотон. Разрешенные
энергетические уровни ядра разнесены по энергиям значительно
сильнее, чем энергетические уровни атома: расстояние между со-
седними уровнями в ядре имеет порядок 10
3
÷10
6
эВ, по сравне-
нию с
∼10 эВ в атоме. Следовательно, энергии испускаемых
γ
-
квантов могут меняться от единиц кэВ до МэВ. Спектр
γ
-
излучения всегда дискретный, т.к. дискретны энергетические
уровни самого ядра. Гамма-излучение не несет заряда, поэтому в
81 превращения нейтрона в протон или протона в нейтрон с испус- канием β-частиц и нейтрино в обоих случаях. Соответствующие силы называются слабыми силами, а взаимодействие, осуществ- ляемое под их действием − слабым взаимодействием. Позднее частица, появляющаяся в β− - распаде вместе с электроном стала ~ называться электронным антинейтрино ( νe ), а частица, появ- ляющаяся при β+ - распаде вместе с позитроном, − электронным нейтрино ( νе ). В дальнейшем были открыты другие типы ней- трино и антинейтрино − таонные и мюонные. В соответствии с вышеизложенным, схемы различных ви- дов β-распада выглядят следующим образом: 1) Z A X → Z +A1Y + −10e + ν~e для β− - распада; 2) Z A X → Z −A1Y + +10e + ν для β+ - распада; 3) ZX + −10e→ Z −A1Y + ν~ для К-захвата. A К-захват всегда сопровождается испусканием характеристи- ческого рентгеновского излучения, поскольку вакантное место в К-оболочке заполняется электронами с L-, M- и т.д. оболочек. 6.3.3. Гамма-излучение ядер Гамма-излучение − это электромагнитное излучение. Его также можно представить как поток фотонов (квантов), обла- дающих очень большой энергией. Испускание ядром γ-излучения во многом напоминает испускание фотонов возбужденными ато- мами. Подобно атому, ядро может находиться в возбужденном состоянии. При переходе в состояние с более низкой энергией или основное состояние, ядро испускает фотон. Разрешенные энергетические уровни ядра разнесены по энергиям значительно сильнее, чем энергетические уровни атома: расстояние между со- 3 6 седними уровнями в ядре имеет порядок 10 ÷10 эВ, по сравне- нию с ∼10 эВ в атоме. Следовательно, энергии испускаемых γ- квантов могут меняться от единиц кэВ до МэВ. Спектр γ- излучения всегда дискретный, т.к. дискретны энергетические уровни самого ядра. Гамма-излучение не несет заряда, поэтому в
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- …
- следующая ›
- последняя »