Излучение, атомная и ядерная физика. Бугрова А.И - 82 стр.

UptoLike

81
превращения нейтрона в протон или протона в нейтрон с испус-
канием
β
-частиц и нейтрино в обоих случаях. Соответствующие
силы называются
слабыми силами, а взаимодействие, осуществ-
ляемое под их действием
слабым взаимодействием. Позднее
частица, появляющаяся в
β
- распаде вместе с электроном стала
называться
электронным антинейтрино (
~
ν
e
), а частица, появ-
ляющаяся при
β
+
- распаде вместе с позитроном, электронным
нейтрино
(
ν
е
). В дальнейшем были открыты другие типы ней-
трино и антинейтрино
таонные и мюонные.
В соответствии с вышеизложенным, схемы различных ви-
дов
β
-распада выглядят следующим образом:
1)
для
β
Z
A
Z
A
e
XYe→++
+−11
0
~
ν
- распада;
2)
для
β
Z
A
Z
A
XYe→++
−+11
0
ν
+
- распада;
3)
для К-захвата.
Z
A
Z
A
Xe Y+→ +
−−1
0
1
~
ν
К-захват всегда сопровождается испусканием характеристи-
ческого рентгеновского излучения, поскольку вакантное место в
К-оболочке заполняется электронами с L-, M- и т.д. оболочек.
6.3.3. Гамма-излучение ядер
Гамма-излучение это электромагнитное излучение. Его
также можно представить как поток фотонов (квантов), обла-
дающих очень большой энергией. Испускание ядром
γ-излучения
во многом напоминает испускание фотонов возбужденными ато-
мами. Подобно атому, ядро может находиться в возбужденном
состоянии. При переходе в состояние с более низкой энергией
или основное состояние, ядро испускает фотон. Разрешенные
энергетические уровни ядра разнесены по энергиям значительно
сильнее, чем энергетические уровни атома: расстояние между со-
седними уровнями в ядре имеет порядок 10
3
÷10
6
эВ, по сравне-
нию с
10 эВ в атоме. Следовательно, энергии испускаемых
γ
-
квантов могут меняться от единиц кэВ до МэВ. Спектр
γ
-
излучения всегда дискретный, т.к. дискретны энергетические
уровни самого ядра. Гамма-излучение не несет заряда, поэтому в
                                   81

превращения нейтрона в протон или протона в нейтрон с испус-
канием β-частиц и нейтрино в обоих случаях. Соответствующие
силы называются слабыми силами, а взаимодействие, осуществ-
ляемое под их действием − слабым взаимодействием. Позднее
частица, появляющаяся в β− - распаде вместе с электроном стала
                                              ~
называться электронным антинейтрино ( νe ), а частица, появ-
ляющаяся при β+ - распаде вместе с позитроном, − электронным
нейтрино ( νе ). В дальнейшем были открыты другие типы ней-
трино и антинейтрино − таонные и мюонные.
     В соответствии с вышеизложенным, схемы различных ви-
дов β-распада выглядят следующим образом:
 1)    Z
        A
         X → Z +A1Y + −10e + ν~e   для β− - распада;

 2)     Z
         A
          X → Z −A1Y + +10e + ν для β+ - распада;
 3)      ZX + −10e→ Z −A1Y + ν~ для К-захвата.
          A

     К-захват всегда сопровождается испусканием характеристи-
ческого рентгеновского излучения, поскольку вакантное место в
К-оболочке заполняется электронами с L-, M- и т.д. оболочек.
                 6.3.3. Гамма-излучение ядер
     Гамма-излучение − это электромагнитное излучение. Его
также можно представить как поток фотонов (квантов), обла-
дающих очень большой энергией. Испускание ядром γ-излучения
во многом напоминает испускание фотонов возбужденными ато-
мами. Подобно атому, ядро может находиться в возбужденном
состоянии. При переходе в состояние с более низкой энергией
или основное состояние, ядро испускает фотон. Разрешенные
энергетические уровни ядра разнесены по энергиям значительно
сильнее, чем энергетические уровни атома: расстояние между со-
                                           3   6
седними уровнями в ядре имеет порядок 10 ÷10 эВ, по сравне-
нию с ∼10 эВ в атоме. Следовательно, энергии испускаемых γ-
квантов могут меняться от единиц кэВ до МэВ. Спектр γ-
излучения всегда дискретный, т.к. дискретны энергетические
уровни самого ядра. Гамма-излучение не несет заряда, поэтому в