Составители:
21
Действительно, при фотоэффекте каждый выбитый из металла электрон
получает энергию от одного кванта, следовательно, число электронов
n,
выбиваемых из металла в единицу времени, пропорционально числу квантов
N, падающих на поверхность металла за то же время. Так как световой поток
Ф=Nh
ν
, то сила фототока насыщения, равная I
Н
=en, будет пропорциональна
световому потоку. Следует заметить, что лишь малая часть квантов передает
свою энергию фотоэлектронам. Энергия остальных квантов идет на
нагревание веществ.
Как следует из уравнения (2.5), максимальная начальная энергия
фотоэлектронов
Ah
m
m
−=
ν
2
2
v
(2.6)
не зависит от интенсивности света и линейно возрастает с увеличением
частоты света, что соответствует второму закону фотоэффекта.
Внешний фотоэффект возможен только в том случае, когда энергия hν
кванта света больше или равна работе выхода электрона из металла
h
ν≥
A
или:
h
A
==
0
ν
ν
(2.7)
Соответственно, для длины волны
λ
(
ν
λ
c
= ) получается условие:
A
ch
=≤
0
λλ
(2.6)
Частота
ν
0
или длина волны
λ
0
называются соответственно частотой или
длиной вролны красной границы фотоэффекта.
Уравнение Эйнштейна неоднократно подвергалось экспериментальной
проверке. Равенство (2.5) с учетом (2.2) и (2.7) можно записать в виде:
eU
3
=h(
ν
-
ν
0
) (2.9)
Отсюда следует, что задерживающая разность потенциалов равна:
(
0
νν
−=
e
h
U
З
)
(2.10)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
