Составители:
23
частота
ν
0
которого на основании (2.11) (см. также (2.9)) определится из
условия:
a
eU
m
h
=−
2
2
0
v
ν
, (2.12)
где
U
a
- напряжение между катодом и анодом рентгеновской трубки,
ускоряющее электроны.
Опыты с рентгеновскими лучами (в частности, опыт Боте, опыт
А.Ф.Иоффе и Н.И.Добронравова) позволили обнаружить, что
электромагнитное излучение не только испускается, поглощается, но и
распространяется в виде отдельных квантов и фотонов. Энергия фотона
определяется его частотой
ν
(
ω
):
ω
ν
ε
=== h
™
, здесь
πνω
π
2
2
== ,
h
= (2.13)
или длиной волны
λ
:
λ
ε
hc
Ф
= (2.14)
Помимо энергии фотон обладает импульсом. Поскольку фотоны ведут
себя как частицы, которые движутся со скоростью
с света в вакууме
(
с=3
.
10
8
м/с), то к ним применимы соотношения релятивистской механики.
Согласно теории относительности, полная энергия частицы
Е, движущейся
со скоростью
v, и её импульс p связаны следующим соотношением:
c
E
p
2
v
= . (2.15)
Для фотона, движущегося со скоростью света (
v=c), импульс в
соответствии с (2.15) будет равен:
c
с
с
p
ФФ
Ф
εε
=
⋅
=
2
(2.16)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
