Газодинамические и тепловые процессы сжигания газообразного топлива применительно к шахтным чугуноплавильным печам. Черный А.А. - 11 стр.

       При прочих одинаковых условиях наименьшая величина               l фв
                    (
получается, когда tgϕрез⋅0,5) имеет минимальную величину, т.е. когда осевые
                                          ϕн −ϕср      ϕн +ϕсс
линии сопел расходятся и tg(ϕн ⋅0,5) > tg           < tg
                                             2             2
       Оптимальная величина    L c определяется по обобщенной формуле
                   Lc =d0 +2⋅lфо⋅tg(ϕрез⋅0,5)
        Большое влияние на процессы горения, форму и размеры факела
оказывают параллельные, центральные, боковые и встречные газовые потоки
(рис.9). Длина основного факела сокращается, если в пределах “холодного”




Рис.9. Влияние центральных (а), параллельных (б), боковых (в) и встречных
  (г) высокоскоростных газовых потоков на форму и размеры основного
                                 факела

ядра за счет подачи газовоздушной смеси через малое сопло возникает
параллельный основному потоку высокоскоростной дополнительный поток.
Поскольку на границе двух потоков появляются завихрения, внутри факела
образуется обратный конус горения, который соединяется с основным,
имеющим общий фронт горения в виде короткого прямого конуса.
Параллельный основному высокоскоростной газовый поток, частично
внедряющийся в основной факел, изменяет поверхность горения
газовоздушной смеси в этом факеле. В местах соприкосновения двух потоков
горение наблюдаете я по поверхности высокоскоростного потока.
       Боковой высокоскоростной газовый поток, направленный под углом к
оси основного свободного горящего факела, создает под этим же углом




                                     11