Газодинамические и тепловые процессы сжигания газообразного топлива применительно к шахтным чугуноплавильным печам. Черный А.А. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

10
Увеличивая
ср
ϕ
до 23-28°, можно достичь минимальной величины
0
dL
c
, когда
фв
l
будет также минимальной.
Геометрическими построениями факелов по опытным данным
установлено, что длина двух горящих рядом факелов близка по величине к
фо
l
одиночно горящего факела, если точка пересечения линий, образующих
углы раскрытия соседних факелов, располагается на уровне длины каждого
факела или выше этих уровней. Чем ближе к соплу располагается точка
пересечения линий угла раскрытия факелов, тем длиннее становится общий
факел, образующийся при слиянии газовых потоков отдельных факелов.
Особенно значительно факел удлиняется, если
точка пересечения линий угла
раскрытия соседних факелов располагается ниже уровня длины “холодного”
ядра одиночного факела, что связано с изменением формы и удлинением
“холодного” ядра общего факела по сравнению с одиночно горящим
факелом. При
c
ϕ
= 0° и
0
dL
c
> 2 по периметру каждого сопла возникают
отдельные факелы, которые сливаются в один общий факел на длине от
плоскости выходных сечений сопел
)
(
)(
н
c
сл
tg
dL
l
ϕ
⋅
−
=
5,0
5,0
0
В случае расхождения осевых линий сопел
)(
2
5,0
0
ср
c
сл
н
tg
dL
l
ϕϕ
−
−
=
Так как при взаимодействии факелов
фв
l
связано обратной
пропорциональной зависимостью с
cл
l
, то в обобщенном виде
(
)
)(
0
4
5,0
5,0
dL
tg
l
K
l
c
рез
cл
фв
−
⋅
==
ϕ
,
где
K
4
- коэффициент, определяемый по экспериментальным данным;
рез
ϕ
- результирующая величина угла, равная
н
ϕ
,
cрн
−
,
cсн
−
. 
       Увеличивая        ϕ ср     до 23-28°, можно достичь минимальной величины

Lc d 0 , когда   l фв
                   будет также минимальной.
          Геометрическими построениями факелов по опытным данным
установлено, что длина двух горящих рядом факелов близка по величине к
lфо  одиночно горящего факела, если точка пересечения линий, образующих
углы раскрытия соседних факелов, располагается на уровне длины каждого
факела или выше этих уровней. Чем ближе к соплу располагается точка
пересечения линий угла раскрытия факелов, тем длиннее становится общий
факел, образующийся при слиянии газовых потоков отдельных факелов.
Особенно значительно факел удлиняется, если точка пересечения линий угла
раскрытия соседних факелов располагается ниже уровня длины “холодного”
ядра одиночного факела, что связано с изменением формы и удлинением
“холодного” ядра общего факела по сравнению с одиночно горящим
факелом. При ϕc = 0° и Lc d 0 > 2 по периметру каждого сопла возникают
отдельные факелы, которые сливаются в один общий факел на длине от
плоскости выходных сечений сопел
                                0,5(Lc − d 0 )
                        lсл =
                                tg (0,5 ⋅ ϕ н )
       В случае расхождения осевых линий сопел
                        0,5(Lc − d 0 )
                 l сл =
                           ϕ − ϕ ср
                        tg н
                               2
       Так как при взаимодействии факелов                    l фв   связано обратной

пропорциональной зависимостью с lcл , то в обобщенном виде
                                      K 4 tg (0,5 ⋅ϕ рез )
                                lфв =    =
                                      lcл 0,5(Lc − d 0 ) ,
       где
       K 4 - коэффициент, определяемый по экспериментальным данным;
       ϕ рез - результирующая величина угла, равная ϕн, ϕн −ϕcр , ϕн −ϕcс.



                                              10

Страницы