Газодинамические и тепловые процессы сжигания газообразного топлива применительно к шахтным чугуноплавильным печам. Черный А.А. - 8 стр.

интенсивные завихрения с двух сторон основного потока, в которых
происходит догорание газовоздушной смеси.
       В случае соприкосновения газовоздушной смеси ядра факела с
поверхностью металла, разогретой свыше 800°С, происходит контактное
горение газов на поверхности металла, причем металл окисляется, в
результате чего поверхность металле покрывается окисной пленкой. При
растекании газовоздушной смеси по разогретым (>850°С) поверхностям
плоских и изогнутых стенок, футерованных огнеупорным материалом, газ
контактно горит на этой футеровке. Значительное влияние на факельное
горение газовоздушной смеси оказывает расположение горелочных сопел.
Исследовалось изменение длины факела по вертикали                       lфв   в зависимости от
относительного расстояния между центрами горелочных сопел Lc d 0 и угла
расхождения- схождения осевых линий сопел                          ϕc ( Lc-расстояние   между
центрами горелочных сопел,             do -   диаметр сопла в выходном сечении).

Установлено, что по мере уменьшения величины Lc d 0 длина факела lфв
увеличивается, причем чем больше величина угла расхождения осевых линий
сопел   ϕср, тем меньше значение Lc d 0 , при котором начинается увеличение
lфв . При ϕср=0 длина факела lфв увеличивается, начиная с                      Lc d 0 = 7,5. В
случае схождения осевых линий сопел даже при Lc d 0 = 8 не достигается

стабилизация l фв , и кривые    lфв     =   f (Lc d 0 )         располагаются выше, чем при

ϕср =0,    причем чем больше                  ϕcc,         тем выше располагается кривая

lфв = f (Lc   d 0 ) . Указанные закономерности объясняются слиянием

факелов по мере уменьшения Lc d 0 при                       ϕc =const, а так же увеличения ϕcc
или уменьшения    ϕ ср   при Lc d 0 =const (рис.8).

      Кривые lфв = f (Lc d 0 ) имеют степенный гиперболический тип с
асимптотами-осями координат. В пределах нестабильной области кривые
приближенно подчиняются уравнению
                                  K1
                lфв =                                      ,м
                         (Lc d 0 ) ⋅ K 3 (Lc
                                  K2                d0 )




                                                8