Газодинамические и тепловые процессы сжигания газообразного топлива применительно к шахтным чугуноплавильным печам. Черный А.А. - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

25
Таблица 1
ω
м/с
Т
ф
°К
∆Т
Ф
град.
с
ф
T
T
T
k =
1в
м
0
d
l
k
B
B
=
1
Ф
м
0
d
l
k
ф
ф
=
20 1873 0 6,39 0,118 3,93 0,420 14,0
30 1973 100 6,73 0,121 4,03 0,440 14,7
40 2023 150 6,90 0,123 4,10 0,450 15,0
50 2073 200 7,08 0,124 4,13 0,460 15,3
60 2098 225 7,16 0,125 4,17 0,465 15,5
70 2123 250 7,25 0,126 4,20 0,467 15,6
80 2133 260 7,28 0,126 4,20 0,470 15,7
90 2138 265 7,30 0,126 4,20 0,471 15,7
100 2143 270 7,31 0,127 4,23 0,474 15,8
110 2148 275 7,33 0,127 4,23 0,475 15,8
Из графических построений на основе табл.1 видно, что при
постоянстве диаметра канала сопла в выходном сечении (d
0
= const) и
прочих одинаковых исходных данных температура в закрытом факеле Т
ф
повышается с увеличением скорости истечения газовоздушной смеси ω
с
,
причем до ω
с
=70м/с происходит значительный прирост температуры ∆ Т
ф
,
а затем температура в факеле возрастает незначительно, приближаясь
постепенно к теоретической. При этом длина закрытого факела l
ф
, принятая
как расстояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой
линии факела, где прекращалось повышение содержания СО
2
в продуктах
сгорания, увеличивается по криволинейной зависимости, указывающей на то,
что по мере возрастания скорости ω
с
ее влияние на длину закрытого факела l
ф
уменьшается. Такая же закономерность наблюдается и при изменении l
в
в
зависимости от ω
с
, где l
в
- длина зоны воспламенения, определяемая как
расстояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой линии
факела, где начиналось повышение СО
2
в газовом потоке.
При делении Т
ф
на Т
с
и l
ф ,
l
в
на d
0
получаются безразмерные
величины:
с
ф
T
T
T
k =
- температурный коэффициент факела;
0
d
l
k
ф
ф
= - коэффициент общей длины факела; 
                                                                        Таблица 1
   ω           Тф      ∆ТФ            Tф    1в     kB =
                                                          lB    1Ф            lф
                               kT =                                    kф =
  м/с          °К      град.          Tс    м             d0    м             d0
  20      1873           0      6,39       0,118    3,93       0,420    14,0

  30      1973          100     6,73       0,121    4,03       0,440    14,7
  40      2023          150     6,90       0,123    4,10       0,450    15,0
  50      2073          200     7,08       0,124    4,13       0,460    15,3
  60      2098          225     7,16       0,125    4,17       0,465    15,5
  70      2123          250     7,25       0,126    4,20       0,467    15,6
  80      2133          260     7,28       0,126    4,20       0,470    15,7
  90      2138          265     7,30       0,126    4,20       0,471    15,7
  100     2143          270     7,31       0,127    4,23       0,474    15,8
  110     2148          275     7,33       0,127    4,23       0,475    15,8


        Из графических построений на основе табл.1 видно, что при
постоянстве диаметра канала сопла в выходном сечении (d0 = const) и
прочих одинаковых исходных данных температура в закрытом факеле Т ф
повышается с увеличением скорости истечения газовоздушной смеси ωс ,
причем до ωс =70м/с происходит значительный прирост температуры ∆ Т ф,
а затем температура в факеле возрастает незначительно, приближаясь
постепенно к теоретической. При этом длина закрытого факела lф , принятая
как расстояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой
линии факела, где прекращалось повышение содержания СО2 в продуктах
сгорания, увеличивается по криволинейной зависимости, указывающей на то,
что по мере возрастания скорости ωс ее влияние на длину закрытого факела lф
уменьшается. Такая же закономерность наблюдается и при изменении lв в
зависимости от ωс , где lв - длина зоны воспламенения, определяемая как
расстояние от выходного сечения сопла горелки до точки на осевой линии
факела, где начиналось повышение СО2 в газовом потоке.
       При делении Тф на Тс и lф , lв на d0 получаются безразмерные
величины:

               Tф
        kT =        - температурный коэффициент факела;
               Tс

               lф
        kф =        - коэффициент общей длины факела;
               d0




                                           25

Страницы