Пирометаллургические расплавы в железоуглеродистых расплавах применительно к газовой плавке металла. Черный А.А. - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

30
стной поток внедряется; в местах развития газодинамических зон более скоростного
потока происходит горение;
в) за выходным сечением сопел развиваются отдельные факелы, когда взаи-
модействие газодинамических зон смежных потоков не происходит; об этом свиде-
тельствует практически не изменяющаяся длина l
фв
при изменении L
с
/d
0
от 4 до 8, ко-
гда φ
ср
= 28°;
г) при соударении встречных потоков форма и размеры факелов изменяются;
д) ввод разделительных стенок в вихревую зону факела приводит к наруше-
нию или прекращению процесса горения в тех местах, где производится воздействие.
Следовательно, экспериментально подтвердилось значительное влияние газо-
динамического процесса в потоке горящей смеси природного газа с воздухом.
На экспериментальном тепловом агрегате исследовалось горение смеси при-
родного газа с воздухом при ограничении факела стенками огнеупорного туннеля.
Экспериментально установлено, что длина туннеля 1
ст
, стабилизировавшаяся
в процессе оплавления шамотных трубок закрытым факелом, зависит от разности D
т
– d
0
, где D
т
- диаметр туннеля. По данным практических замеров величина отношения
L
ст
/(D
т
- d
0
) находилась в пределах 2,57 - 2,46, уменьшаясь в указанных пределах по
мере увеличения приведенной к нормальным условиям скорости истечения газовоз-
душной смеси φ
с
от 20 до 110 м/с при сжигании "холодной" смеси с температурой
Т
с
= 293°K. По экспериментальным данным при ω
с
>= 70 м/с величина угла раскры-
тия горящего факела l
ф
близка к 23°.
Выявлялось изменение длины закрытого факела в зависимости от диаметра
туннеля D
т
и длины туннеля L
т
,- при d
0
= 0,03 м, ω
с
= 70 м/с, Q
р
н
3,525 · 10
7
Дж/м
3
, ко-
эффициенте расхода воздуха α = 1, Т
с
= 293 К. Туннели выполнялись из высокогли-
ноземистого огнеупорного материала, температура плавления которого превышала
достигаемую температуру в факеле.
Из анализа зависимости l
ф
= f(D
т
; L
т
) установлено, что при d
0
= const и L
Т
=
const длина закрытого факела уменьшается с увеличением D
т
, стабилизируясь при
L
т
/( D
т
- d
0
) = 2,46. Для прямолинейных участков кривых получена зависимость l
ф
=
0,94 + L
т
- 11,554(D
т
- d
0
), м, которая указывает на то, что в исследованных пределах
длина закрытого факела при L
т
= const увеличивается с уменьшением D
т
- d
0
, а при D
т
- d
0
=const - увеличивается с увеличением L
т
. Уменьшение величины D
т
- d
0
оказывает
более значительное влияние на увеличение l
ф
, чем удлинение туннеля. 
стной поток внедряется; в местах развития газодинамических зон более скоростного
потока происходит горение;
        в) за выходным сечением сопел развиваются отдельные факелы, когда взаи-
модействие газодинамических зон смежных потоков не происходит; об этом свиде-
тельствует практически не изменяющаяся длина lфв при изменении Lс/d0 от 4 до 8, ко-
гда φср = 28°;
        г) при соударении встречных потоков форма и размеры факелов изменяются;
        д) ввод разделительных стенок в вихревую зону факела приводит к наруше-
нию или прекращению процесса горения в тех местах, где производится воздействие.
        Следовательно, экспериментально подтвердилось значительное влияние газо-
динамического процесса в потоке горящей смеси природного газа с воздухом.
        На экспериментальном тепловом агрегате исследовалось горение смеси при-
родного газа с воздухом при ограничении факела стенками огнеупорного туннеля.
        Экспериментально установлено, что длина туннеля 1ст, стабилизировавшаяся
в процессе оплавления шамотных трубок закрытым факелом, зависит от разности Dт
– d0, где Dт - диаметр туннеля. По данным практических замеров величина отношения
Lст/(Dт - d0) находилась в пределах 2,57 - 2,46, уменьшаясь в указанных пределах по
мере увеличения приведенной к нормальным условиям скорости истечения газовоз-
душной смеси φс от 20 до 110 м/с при сжигании "холодной" смеси с температурой
Тс = 293°K. По экспериментальным данным при ωс >= 70 м/с величина угла раскры-
тия горящего факела lф близка к 23°.
        Выявлялось изменение длины закрытого факела в зависимости от диаметра
туннеля Dт и длины туннеля Lт,- при d0 = 0,03 м, ωс = 70 м/с, Qрн 3,525 · 107 Дж/м3, ко-
эффициенте расхода воздуха α = 1, Тс = 293 К. Туннели выполнялись из высокогли-
ноземистого огнеупорного материала, температура плавления которого превышала
достигаемую температуру в факеле.
        Из анализа зависимости lф = f(Dт; Lт) установлено, что при d0 = const и LТ =
const длина закрытого факела уменьшается с увеличением Dт , стабилизируясь при
Lт/( Dт - d0) = 2,46. Для прямолинейных участков кривых получена зависимость lф =
0,94 + Lт - 11,554(Dт - d0), м, которая указывает на то, что в исследованных пределах
длина закрытого факела при Lт = const увеличивается с уменьшением Dт - d0 , а при Dт
- d0 =const - увеличивается с увеличением Lт. Уменьшение величины Dт - d0 оказывает
более значительное влияние на увеличение lф, чем удлинение туннеля.

                                           30

Страницы