Изучение явлений дифракции лазерного излучения на простейших дифракционных структурах. Чудинова С.А - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПетрГУ | Петрозаводск

Составители: 

Рубрика: 

15
и для минимумов -
Δ
x sin
ϑ
min = m
λ
, (8)
где m = 1, 2, 3 и т. д.
Интенсивности дифракционных максимумов по отношению к нулевому
составляют следующий ряд чисел: I
0
:I
1
:I
2
:I
3
= 1: 0.045 : 0.016 : 0.008. Из
этого видно, что основная энергия световой волны при дифракции на
щели сосредоточена в пределах нулевого максимума.
Дифракция Фраунгофера на линейной
дифракционной решетке
Каждая из щелей дифракционной решетки дает на экране
распределение интенсивности, показанное на рис. 9. Колебания от
различных щелей являются когерентными, так как решетка является
упорядоченной структурой, поэтому результирующая картина
определяется взаимной интерференцией волн от разных щелей. Разность
хода волн от соседних щелей решетки равна
Δ
12
= dsin
ϑ
, где
ϑ
- угол
дифракции, d - период решетки (рис.10). Разность фаз равна
Δ
Ф
12
=2
π
Δ
12
. В направлениях, для которых
Δ
Ф
12
= m⋅2
π
, возникают
максимумы интенсивности, так как волны от соседних щелей в этом
случае усиливают друг друга. Следовательно, условием максимума
является следующее выражение:
d sin
ϑ
=m
λ
, (9)
ϑ
d
ϑ
f
Δ
m=1
m=0
Рис. 10. Дифракция Фраунгофера на решетке 
        и для минимумов -
                              Δ x sin ϑ min = m λ ,                   (8)
        где m = 1, 2, 3 и т. д.
Интенсивности дифракционных максимумов по отношению к нулевому
составляют следующий ряд чисел: I0:I1:I2 :I3 = 1: 0.045 : 0.016 : 0.008. Из
этого видно, что основная энергия световой волны при дифракции на
щели сосредоточена в пределах нулевого максимума.

    Дифракция      Фраунгофера                     на           линейной
    дифракционной решетке
    Каждая из щелей дифракционной решетки дает на экране
распределение интенсивности, показанное на рис. 9. Колебания от
различных щелей являются когерентными, так как решетка является
упорядоченной структурой, поэтому результирующая картина
определяется взаимной интерференцией волн от разных щелей. Разность
хода волн от соседних щелей решетки равна Δ 12 = dsin ϑ , где ϑ - угол


                            d

                                  Δ
                     ϑ                       ϑ




                                                            f



                           m=1    m=0
                 Рис. 10. Дифракция Фраунгофера на решетке


дифракции, d - период решетки (рис.10). Разность фаз равна
Δ Ф12=2 π Δ 12. В направлениях, для которых Δ Ф12 = m⋅2 π , возникают
максимумы интенсивности, так как волны от соседних щелей в этом
случае усиливают друг друга. Следовательно, условием максимума
является следующее выражение:
                          d sin ϑ =m λ ,                         (9)

                                                                        15

Страницы