Составители:
Рубрика:
⎪
⎪
⎪
⎭
⎪
⎪
⎪
⎬
⎫
+=+=
+=+=
+=+=
•••
•
•
•••
•
•
•••
•
•
NCCNCC
NBBNBB
NAANAA
UZIUUU
UZIUUU
UZIUUU
'
'
'
(1.1.1)
Решая систему (1.1.1) относительно токов
, , , для их суммы
получим:
•
A
I
•
B
I
•
C
I
•
A
I
+ + (1.1.2)
•
B
I
,)(
•••••
++−++=
NCBACCBBAAC
UYYYUYUYUYI
где
CBA
CBA
Z
Y
,,
,,
1
=
При
, т.е. при включенном сопротивлении в нейтрали и
отсутствии замыкания,
••••
=++
NCBA
IIII
N
Z
)(
•••••
++==
CBANNNN
IIIZIZU
, (1.1.3)
И тогда введя проводимость
=
N
Y
1−
N
Z
,
найдем, что
определяется выражением:
•
N
U
NCBA
CCBBAA
N
YYYY
UYUYUY
U
+++
++
=
•••
•
(1.1.4)
Обозначая через
Z
величину
1
)(
−
++
CBA
YYY
,
выражение напряжения на нейтрали (см.( 1.1.4)), может быть записано в виде
N
N
NuзN
ZZ
Z
UU
+
=
••
, (1.1.5)
где
CBA
CCBBAA
Nuз
YYY
UYUYUY
U
++
++
=
•••
•
, (1.1.6)
Ясно, что (1.1.6), определяется из выражения (1.1.4), но при
=0.
N
Y
Предположим, что в фазе «А» возникло замыкание на землю с
сопротивлением току замыкания
. Для определения тока воспользуемся
методом эквивалентного генератора напряжения. С этой целью найдем
напряжение при разрыве ветви с
, т.е. напряжение холостого хода для этой
ветви. Это напряжение есть напряжение
, бывшее на фазе «A» до замыкания.
з
Z
•
з
I
з
Z
•
'
A
U
Метод эквивалентного генератора напряжения предполагает определение
внешнего эквивалентного сопротивления относительно зажимов ветви с
при
всех закороченных, действующих во внешней цепи источниках ЭДС (рис.1.2).
(См. также рис.1.1 при
и разомкнутых зажимах с ).
з
Z
0===
•••
CBA
EEE
з
Z
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »
