Составители:
Рубрика:
Если ввести отношение максимальной крутизны к крутизне
1
T
I
m
,
соответствующей косоугольной форме фронта импульса, а именно
4
)(
τ
)(
2
1
1
11
nnf
y
T
I
T
dt
tdi
Y
M
MAX
M
−
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
= ,
то построив кривые зависимости
Y
от
1
1
τ
T
в диапазоне изменения значений
, можно конкретизируя и n
1
,, TIn
m
MAX
M
dt
di
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
найти
1
1
τ
T
, а следовательно, и
неизвестную величину
. Кривые зависимостей
1
τ
Y
от
1
1
τ
T
и n для
упрощенной формы построены в [29], и здесь не воспроизводятся.
Отметим, что ток молнии в момент достижения максимальной
крутизны будет равен
)(
η
3
nf
I
m
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
, где
n
n
nf
)1(
)(
3
−
= .
4.3. Кондуктивное влияние растекающегося тока молнии на линии связи
Предположим, что ток молниевого разряда протекает через опору ВЛ
или токоотвод молниезащитной системы в землю. Допустим, что ток
вытекает (растекается) через поверхности в земле при соблюдении
сферической симметрии для вектора плотности тока. Тогда плотность тока
направлена по радиусу к центру растекания и не зависит как от
азимутального угла Θ, так и
от полярного угла φ (рис. 4.1).
Однако это предположение практически выполняется лишь на
некотором удалении от вертикального токоотвода. Вблизи места растекания
следует учитывать скругление линий тока.
)(ti
M
δ
θ
ρ
φ
Рис. 4.1
При упомянутом допущении можно записать
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
