Составители:
Рубрика:
Интерференция и дифракция света 2-
16
Рис.3. Сдвиг дифракционной картины прозрачной
неплоскопараллельной пластинкой
Когда пластинка перекрывает только верхнюю часть светового потока от щелей,
нижняя его часть образует дифракционную картину с главным нулевым максимумом
на главной оптической оси (рис.1). Разность хода между нижними лучами,
попадающими в данную точку фокальной плоскости на расстоянии δх от главной оси
при
ϕβ
будет равна
α=−
(
0
sind
∆β=−
)
α
λ
)
. (5)
Следовательно, сдвиг интерференционной картины пластинкой происходит на
число полос, определяемое из условия
. Так как углы α и β малы, то можно
перейти от значений синуса к значениям его аргумента, выраженного в радианах. Тогда
преломление на выходе из пластинки можно описать соотношением β = na, где n -
показатель преломления стекла. Следовательно, соотношение (5) принимает форму
0
m∆=
()( )(
0
1ddndn
∆βα αα=−= −=−
. (6)
Отсюда число полос, на которое сдвигается картина, равно
(1)dn
m
α
λ
−
= . (7)
Очевидно, сосчитав число полос, на которое сдвигается интерференционная
картина, можно оценить искомый угол α по формуле, вытекающей из предыдущей:
()
1
m
dn
λ
α=
−
. (8)
Весьма важным для описанного способа измерения угла α оказывается то, что
значение оптической разности хода ∆
0
остается постоянным в первом порядке малости
при небольшом наклоне передней поверхности пластинки относительно плоскости,
перпендикулярной к главной оси. Как видно из рис. 4, полный угол отклонения луча δ
пластинкой складывается из угла отклонения передней гранью и угла
()
i
ψ−
