Составители:
Рубрика:
Изучение интерференции света от двух щелей 2-
17
отклонения задней гранью , где i, θ - углы падения, ψ, η - углы преломления на
первой и второй гранях, соответственно. Нетрудно проверить, что , так что
. Но по закону преломления при падении под малыми углами ,
, откуда
δη
независимо от угла наклона i
пластинки в первом порядке малости. Следовательно, величина δх сдвига
дифракционной картины пластинкой при поворотах пластинки на углы
не меняется с точностью до i .
(
ηθ−
in
α− =
)
α
α
ψθα+=
iδη=+ −
nθη=
0.1i рад≅
ni
ψ=
()
1n
ψ α=+ + = −
2
0.01≅
n
θ−
5 град≅
1%≅
()
1lnδ− l
α
()
'sin 1ddn−
d
∆=
ldδα=
ϕ
ϕα+
ϕ=
()
1
'
dn
λ
λ
−
=
m
=∆
α
Рис.4. Сдвиг дифракционной картины слегка наклоненной
прозрачной пластинкой
За сдвигом интерференционной картины можно проследить не только по
изменению направления распространения дифрагировавших пучков. Можно также
рассмотреть изменение номера интерференционной полосы, образованной
интерферирующими пучками с одним и тем же фиксированным направлением
распространения. (Напомним, что нулевой полосой или полосой нулевого порядка
считается та полоса, которая образуется при нулевой разности хода между
интерферирующими пучками). Прозрачная пластина на пути двух дифрагировавших
пучков от двух щелей вносит оптическую разность хода между этими пучками, равную
, где δ - геометрическая разность толщин пластинки в точках, отделенных
друг от друга расстоянием между пучками. Если угол между гранями пластинки в
сечении, перпендикулярном к щелям, равен , то . Таким образом, с учетом
разности хода, обусловленной дифракцией на углы , полная разность хода между
пучками от двух щелей равна
. (10)
Следовательно, на месте нулевой полосы исходной интерференционной картины
без пластинки, то есть в направлении 0, в присутствии пластинки оказывается
полоса с номером
. (11)
