Составители:
Рубрика:
126
граммы состояния следует аппроксимировать, например, поли-
номом и рассчитывать температурные поправки по известному
«правилу отрезков». Пример результатов подобной процедуры
приведен в работе [14], с.56.
На основании изложенных положений автором разработана
серия программ численного моделирования процессов форми-
рования непрерывнолитых слитков из металлов, эвтектических
сплавов и сплавов общего вида при различных формах попе-
речного сечения: программа P40 – для плоских слитков с отно-
шением ширины к толщине более трёх и слитков круглого се-
чения, программы P40sq и P40ra – для слитков прямоугольного
(отношение ширины к толщине до трёх включительно) и квад-
ратного сечений соответственно, а также ряд других программ
с применением метода конечных разностей (см. [37] и материа-
лы следующей главы настоящего учебного пособия).
Особенность принятых методик моделирования в двумер-
ном пространстве состоит в том, что вместо общепринятых
способов расчёта температуры в каждой точке поперечного се-
чения по температурам четырёх соседних точек применяется
обычная и рассмотренная выше методика решения одномерной
задачи. На рис.3.23 для случая симметричного охлаждения по-
казана четверть поперечного сечения прямоугольного слитка
при вычислении новых значений температур
θ
k,m
∗
по температу-
рам θ
k,m
двух соседних точек с использованием уравнения
(3.46). Здесь на каждом шаге по времени программно преду-
смотрен циклический процесс сканирования всех ячеек прямо-
угольной сетки сначала по вертикали (вдоль координаты y) в
пределах от
k = 2 до k = k
c
для каждого m (от m = 2 до m =
m
c
). Эта стадия процесса завершается введением температур-
ных поправок на выделение скрытой теплоты по принципу, рас-
смотренному выше, и переопределением θ
k,m
∗
→ θ
k,m
. Затем на
том же шаге по времени процесс сканирования продолжается
по горизонтали (вдоль координаты x) в пределах от m = 2 до
m = m
c
для каждого k (от k = 2 до k = k
c
), также с введением
температурных поправок и переопределением θ
k,m
∗
→ θ
k,m
для
подготовки к следующему шагу по времени.
Учёт граничных условий для k = 1 и m = 1 совершается
аналогично описанному уравнением (3.51). Именно граничные
условия определяют направление переходного процесса тела
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 124
- 125
- 126
- 127
- 128
- …
- следующая ›
- последняя »
