Составители:
Рубрика:
Геометрическая оптика 2-
24
интенсивности в плоскости изображения описывается функцией Бесселя
первого рода первого порядка
()
Ir
()
1
Jx
()
2
1
2
~
D
Jr
z
Ir
D
r
z
π
λ
π
λ
,
где - длина световой волны, - диаметр так называемого выходного зрачка
оптической системы (см. лабораторную работу №3), z - расстояние от зрачка до
плоскости изображения (см. рис.7).
λ
D
Рис.7. Дифракция света на выходном зрачке
оптической системы
Дифракционная картина состоит из центрального кружка, в котором
освещенность быстро убывает от центра к периферии, и из ряда колец, разделенных
темными промежутками, в которых освещенность падает до нуля. В центральном
дифракционном кружке, называемом кружком Эри, сосредоточено около 84% всей
энергии в дифракционной картине, и его диаметр фактически определяет размер
дифракционного изображения точки.
Радиус дифракционного кружка в угловой мере может быть определен
(см.[1,7]) по формуле
1, 22
D
λ
ψ= . (10)
Если две светящиеся точки расположены близко друг к другу, то их
дифракционные изображения будут частично перекрываться (рис.8). При условии
взаимной некогерентности световых волн от точек A и B предмета считается, что эти
точки изображаются системой еще раздельно, если центр дифракционного кружка в
изображении В совпадает с краем дифракционного кружка в изображении А.
Суммарная кривая интенсивности будет иметь два максимума и один минимум
(рис.9), разделяющий два изображения.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
