Составители:
Рубрика:
Геометрическая оптика 2-
22
Прибавляя к обеим частям (2) величину xf’, получим
( ' ') '( )xx f f x f+= +,
или (см. рис.5)
''xs f s= . (4)
Сопоставляя выражения (1) и (4), найдем еще одно выражение для линейного
увеличения:
'
'
fs
fs
β=− ⋅ . (5)
Формулы (1), (2), (3) и (5) достаточно полно описывают действие оптической
системы.
Сопоставим далее углы u и u’, образуемые сопряженными лучами 3 и 3’ с
оптической осью. Из рис.5 имеем
tg
l
u
s
′
−
′
=
′
;
tg
l
u
s
=
−
. (6)
Отсюда следует, что для оптической системы в воздухе (') углы u и u’ равны.
Благодаря этому лучи 3 и 3’ также оказываются удобными для построения
изображения.
f=−f
Используем полученный результат для вывода соотношения, применяемого в
экспериментальной части работы. Пусть малый объект высоты l находится в
передней фокальной плоскости системы 1 (рис.6). В этом случае x
1
=0 и, как это
следует из (2), изображение будет находиться на бесконечности. Изображение точки
В создается параллельным пучком, составляющим с оптической осью угол
11
11
1
'arctg arctg
'
l
uu
ff
== =
−
. (7)
Изображение точки А создается пуком лучей, параллельных оптической оси.
Поэтому (7) определяет также угловую величину объекта и одновременно его
изображения. Система 1 представляет собой так называемый коллиматор –
оптическое устройство, предназначенное для получения параллельных пучков
лучей.
Рис.6. Формирование изображения в задней дипольной плоскости
оптической системы (2) при расположении предмета AB в передней
фокальной плоскости коллиматора (1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
