ВУЗ:
Составители:
23
3. ИССЛЕДОВАНИЕ СВОЙСТВ МАГНИТОМЯГКИХ МАТЕРИАЛОВ
3.1. Цель работы
Изучение магнитных свойств электротехнической стали, пермаллоя и
феррита при помощи исследования петель гистерезиса и основной кривой
намагничивания.
3.2. Теоретическая часть
Магнитными свойствами обладают все вещества в природе, но
проявляются они различно, поэтому вещества делят на сильно магнитные и
слабо магнитные (немагнитные). К первым
относят железо, кобальт, никель, ряд
сплавов и соединений и называют ферромагнетиками. Остальные относят к
парамагнетикам и диамагнетикам.
Основанием для деления веществ послужило различие в их магнитной
проницаемости μ, определяемой из соотношения
B=
μ
H,
где B – магнитная индукция, а Н – напряженность магнитного поля. Для
ферромагнетиков
μ
значительно больше единицы, для парамагнетиков она
немного больше единицы, а для диамагнетиков – немного меньше единицы.
Зависимость намагниченности
I ферро-, пара- и диамагнетиков от
напряженности поля представлена на рис. 3.1.
У ферромагнетиков при
увеличении напряженности внешнего
поля намагниченность растет
нелинейно, то есть их
намагниченность
I и проницаемость
μ
зависят от Н сложным образом. У
пара- и диамагнетиков и при весьма
больших
Н рост намагниченности
изображается прямой линией, т.е. их
I и
μ
от Н не зависят. У
диамагнетиков намагниченность
отрицательна, а это значит, что она
направлена навстречу внешнему
магнитному полю. Зависимость
I и μ
он напряженности магнитного поля
для железа впервые исследовал
профессор Московского
университета А.Г. Столетов в 1872 году.
Магнитные свойства веществ определяются наличием или отсутствием в
них магнитных моментов. Магнитный момент – это вектор, направленный от
северного полюса контура с током или магнита. Он численно равен
произведению величины тока на обтекаемую
им площадь контура S. Во
внешнем магнитном поле напряженностью
H контур или магнит ориентируется
Рис. 3.1
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 21
- 22
- 23
- 24
- 25
- …
- следующая ›
- последняя »
