Составители:
Рубрика:
90
Первую, согласно рис. 4.14, возбуждаемую моду назовем симмет
ричной и присвоим ей индекс s, а вторую – антисимметричной, и на
зовем a. Соответственно резонансные частоты мод будут ω
s
и ω
a
.
Связь параметров топологии резонатора с параметрами эквива
лентного резонансного контура (рис. 4.15) определяется соотноше
ниями:
−Γ
=
+Γ
(1 )
;
()(1 )
D
aS
R
Gf
(4.18)
=
λ
()
;
4
RaS
D
SS
lG f
L
f
(4.19)
=
ω
2
1
,
D
SD
C
L
(4.20)
где l
R
– эквивалентная длина резонансной полости отдельного резо
натора;
Γ
– модуль коэффициента отражения от отражательной
структуры; G
a
(f
S
) – акустическая проводимость преобразователя;
λ
S
– длина волны на частоте ω
s
;
=+
01
2;
R
ll l
(4.21)
λ
=
+α
1
,
4( )
S
l
r
(4.22)
где l
0
– расстояние между краями отражательных структур; l
1
– глуби
на проникновения поля в отражательную структуру;
r
– модуль коэф
фициента отражения от полоски (канавки); α – потери в материале пье
зоэлектрика. Для кварца STсреза типичная величина
≈()rh
0,0085
и
α'
= 10
–4
дБ /λ при h /λ
S
≈2%, причем α= αλ
10
' 10log [exp( )].
Реальные значения апертуры отдельного резонатора составляют
W ~ (6…16)λ
0
. Меньшие значения апертуры резонатора приводят к
резкому увеличению дифракционных потерь и, как следствие, к
уменьшению добротности резонатора и крутизны скатов фильтра.
Большие значения апертуры (W>16λ
0
) дают слабое расщепление вол
новодных мод, поэтому частотная характеристика фильтра прибли
жается к частотной характеристике отдельного резонатора.
На величину расщепления волноводных мод влияет также пара
метр связи резонаторов, регулируемый расстоянием между резонато
рами G. Оптимальная связь между резонаторами имеет место при
G~(1…2)λ
0
. Допустимо использовать G в диапазоне от 0,5λ
0
до 3λ
0
.
На рис. 4.16 изображена амплитудночастотная характеристика
фильтра, включенного в 50омный тракт без элементов согласова
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 88
- 89
- 90
- 91
- 92
- …
- следующая ›
- последняя »
